در این پایان نامه به طراحی راکتور با ساختمان µ-h/t+ d2 می پردازیم. در این کار، h/t به عنوان لایه ی تزریق اتم های µt(1s و لایه ی d2 به عنوان محیط همجوشی به شمار می روند. در این تحقیق سعی بر این است که به واقعیت فیزیکی چنین سیستمی توجه شود. بنابراین از دسته معادلات جفت شده ( انتقال و سینتیک نقطه ای) جهت توصیف دینامیک میون و دیگر ذرات در لایه همجوشی استفاده می شود. برای حل این معادلات از روش محاسبات عددی ضمنی و شرایط مرزی که اخیراً گزارش شده استفاده گردیده است. با توجه به شرایط فیزیکی اعم از دمای پایین ساختمان 3k ، ضخامت لایه همجوشی (از مرتبه میکرومتر) و تزریق اتمهای میونی با انرژی حدود 2.2ev به ناحیه همجوشی، چگالی های عددی ذرات در فضای یک بعدی لایه همجوشی محاسبه گردیده اند. نتایج حاصل از تعداد بار همجوشی ( ضریب چرخه میون) را با آخرین نتایج تئوری منتشر شده مقایسه کرده ایم. ضریب چرخه حدوداً به مقدار 115 عدد می رسد که در مقایسه با بیشینه ی مقدار گزارش شده، حدوداً هشت درصد و با کمینه ی مقدار، تقریباً ده درصد تفاوت دارد. دلایل این اختلاف، ناشی از انتقال اتم های µt (1s می باشد.

نانوساختارهای درآمیخته با پلیمرها اهمیت فیزیکی قابل ملاحظه ای دارند. از این رو ارائه ی روشی دقیق و غیرمخرب برای تعیین مشخصات پروفیل عمقی این نانوساختارها، ضروری است. مطالعه بر اساس شدت بیشینه، خطاهایی را دربرداشت. از این رو توگارد با آنالیز هم زمان شدت بیشینه و زمینه ی قله ی طیف یا به عبارتی با آنالیز شکل قله ی طیف xps، خطاها را برطرف کرد. هم چنین توانست به طور کمی پروفیل عمقی مربوط به نانوساختارها را پیدا کند. او با در نظر گرفتن پروفیل عمقی ساده مثل مدل جعبه ای یا لایه ی نازک و با لحاظ سطح مقطع پراکندگی ناکشسان الکترون در یک مولفه از نانوساختارها، آنالیز را انجام داد. این روش توسط حاجتی و همکاران به تعیین پروفیل عمقی نانوساختارها با مورفولوژی پیچیده تری مثل نانوذره ی کروی درون پلیمر تعمیم داده شد. با این حال در آنالیز فقط از سطح مقطع پراکندگی ناکشسان الکترون ها در پلیمر استفاده شدکه هر چند نتایج ارزنده-ای حاصل شد ولی خالی از خطا نبود. تصحیح دقیق توزیع انرژی به دست آمده جهت استخراج اطلاعات مورد نیاز، بستگی به اعمال پارامترهای موثر در انتقال الکترون در مواد دارد. برای تصحیح خطاهای ذکر شده در مسأله، متوسط وزنی از سطح مقطع پراکندگی ناکشسان مربوط به پلیمر و فلز که بستگی به میزان درهم آمیختگی پلیمر و فلز دارد، در محاسبات لحاظ می شود و اجرای آن با محاسبات کامپیوتری و مقایسه ی نتایج حاصله با نتایج به دست آمده از یک نمونه ی مرجع انجام می-شود. در این پایان نامه، ما به بررسی چهار مورفولوژی به روش تحلیل شکل قله یxps پرداخته ایم که این چهار مورفولوژی شامل پلیمر آمیخته با نانوذره ی کروی، پلیمر آمیخته با نانومخروط، پلیمر آمیخته با نانوسیم استوانه ای و پلیمر آمیخته با نانوسیم هرمی می باشد. در این راستا با تصحیح خطاهای موجود در کار نتایج ارزشمندی به دست آمد.

نظریه ی تابعی چگالی به منظور مطالعه ی اثر تغییرات دما بر گذار فاز همسانگرد- نماتیک مایع با برهم کنش بین مولکولی گی- برن استفاده شده است. در این مطالعه تابع همبسته ی مستقیم جدیدی به کار گرفته می شود. در محاسبه ی توابع همبسته ی دوتایی که ورودی نظریه ی تابعی چگالی هستند، از تابع همبسته ی مستقیم مرادی- عوض پور و تابع توزیع بابلیک استفاده می شود. اگر مقادیر توابع همبسته ی دوتایی فاز همسانگرد به طور دقیق تعیین شوند، نظریه ی تابعی چگالی در مطالعه ی گذار همسانگرد- نماتیک مایعات مولکولی مناسب می باشد. اثر دما بر گذار همسانگرد- نماتیک به دو روش مطالعه شده است. در روش اول، پارامترهای ساختار به طور عددی محاسبه می شوند. در نظریه ی تابعی چگالی و مطالعه ی وابستگی دمایی گذار همسانگرد- نماتیک، پارامترهای ساختار نقش مهمی ایفا می کنند. با رسم پارامترهای ساختار بر حسب چگالی کاهش یافته در دماهای مختلف، چگالی های گذار به دست می آید. در روش دوم، پتانسیل ترمودینامیکی بزرگ سیستم در تعیین چگالی گذار استفاده می شود. نقطه ی گذار با شرط صفر بودن اختلاف پتانسیل بزرگ میان فازهای منظم و مایع به دست می آید. سرانجام، نتایج حاصل از دو روش با هم مقایسه می شوند، و با مقایسه ی نتایج به دست آمده با نتایج حاصل از کار سینگ ملاحظه می شود که نتایج به دست آمده در کار حاضر با نتایج سینگ در توافق کیفی می باشند.

در این پایان نامه، با اعمال میدان الکتریکی وابسته به زمان به یک نقطه کوانتومی شامل ناخالصی تغییرات اشغال ترازهای مختلف در حضور و غیاب میدان مغناطیسی بررسی شده است. سیستم مورد نظر به صورت یک نقطه کوانتومی دو بعدی در نظر گرفته شده است. در این راستا با استفاده از روش بسط تابع موج و با قطری کردن هامیلتونی، تابع موج و انرژی حامل ها محاسبه و با استفاده از سری دایسون احتمال اشغال ترازها بررسی شده است. در ابتدا احتمال اشغال ترازها برای نقطه کوانتومی ژرمانیوم بازای موقعیت های مختلف ناخالصی و سپس در حضور و غیاب میدان مغناطیسی بررسی شده است که نتایج بیانگر جذب و نشر انرژی بین سیستم و میدان خارجی می باشد. جهت مقایسه نتایج، احتمال اشغال برای نقطه کوانتومی گالیم آرسناید در حضور ناخالصی کولمبی و میدان مغناطیسی نیز محاسبه شده است که نتایج نشان دهنده تغییرات جزئی در احتمال اشغال ترازها می-باشد. در نهایت احتمال اشغال ترازهای نقطه کوانتومی ژرمانیوم با ابعاد محدود در حضور میدان مغناطیسی بررسی شده است.

بلورهای مایع دسته ای از مواد هستند که خصوصیات حد واسط بین بلورها و مایعات دارند. این دسته از مواد دارای نظم بلوری خاصی هستند، همانند مایعات جاری می شوند و خواص مغناطیسی، اپتیکی، الکترونی و... بسیار جالبی از خود نشان می دهند. به همین علت این دسته از مواد، مورد توجه بسیاری از دانشمندان می باشند و از روشهای متنوعی به بررسی آن پرداخته اند، که یکی از این روشها استفاده از نظریه انتگرالی میباشد. این نظریه به دو صورت کوانتومی و کلاسیکی بیان شده است. در این رساله اساس کار استفاده از نظریه انتگرالی کلاسیکی است. با در نظر گرفتن پتانسیل لنارد-جونز بین مولکول های سیستم دیسک شکل تابع توزیع شعاعی، تابع همبسته مستقیم و عامل ساختار با استفاده از رابطه تراکم پذیری و معادله ارنستین-زرنیک محاسبه شده و با سیستم دیسک سخت مقایسه شده است. نتایج نشان میدهد که در فاصله ی قطر مولکول برای برهمکنش لنارد-جونز تابع توزیع صفر نمی باشد و این به دلیل نوع پتانسیل می باشد. همچنین انرژی پتانسیل بزرگ سیستم را با در نظر گرفتن بسط مرتبه دوم چگالی تک ذره ای محاسبه کرده و با کمینه کردن آن چگالی تعادلی و پروفیل چگالی محدود شده بین دو دیوار را بدست آورده ایم.

این پایان نامه اطلاعاتی در مورد تاریخچه نیروی حلالیت، مفهوم آن، اثبات معادله های مربوطه در فصل-های 1تا 4، در اختیار شما خواننده محترم می گذارد. در فصل پنجم با در نظر گرفتن مولکول های بیضی-وار با اندازه های، 3، 2 k= در چگالی های تعادلی، 3/0، 28/0، 24/0?_b= و تعداد درجات آزادی جهت گیری مولکول های بیضی وار، 128، 32 n=در طول سوزن های، 3، 2، 2/1، 0/0? k?_s= به محاسبه نیروی حلالیت با استفاده از معادلات (3-1) و (3-2)پرداخته و مقایسه هایی در قالب جداول و نمودارها ارائه شده است. جداول و نمودارها بیان گر نتایج زیر می باشند: مقایسه نتایج نیروی حلالیت حاصل از دو معادله (3-1) و (3-2) تفاوت کیفی را نشان نمی دهند یعنی حالت نوسانی، تعداد قله ها و دره ها با یکدیگر یکسانند. تنها تفاوتی که مشاهده می شود در شدت قله ها و دره ها می باشد بدین معنی که،نیروی حلالیت بدست آمده از معادله (3-2) نسبت به معادله (3-1) از شدت کمتری برخوردار است. این امر ناشی از تفاوت در نوع معادلات یعنی صورت ظاهری آن ها که این به نحوه انتخاب تقریب py یا hnc در هنگام بدست آوردن چگالی ها بر می گردد، می باشد. در حالت ? k?_s=kمولکول های بیضی وار در دیوارها فرو نمی روند بلکه محور طولی آن ها به صورت مماسی و موازی با دیوارها قرار می گیرند. لذا هنگامی که فاصله بین دو دیوارh باشد نیروی حلالیت در فاصله5/0 h- یعنی از دیوار تا مرکز آخرین مولکول بیضی وار که در تماس با دیوار بعدی قرار گرفته، بدست می آید. این حالت ضعیف ترین قلاب شدگی را داراست. در ? k?_s=0محور طولی مولکول های بیضی وار تا نیمه و به حالت عمودی در دیوار فرو می روند. لذا هنگامی که فاصله بین دو دیوارh باشد نیروی حلالیت در فاصلh کنار دیوار بدست می آید. هنگامی که h مضربی از k است، مولکول بیضی وار تا نیمه به طور عمودی در دیوار فرو-رفته و به ترتیب مولکول های بعدی به حالت سر به سر نسبت به مولکول قبلی خود (در راستای افقی) کنار یکدیگر چیده می شوند تا آخرین مولکول که به صورت عمودی و تا نیمه در دیوار بعدی فرو می رود. در این حالت نیرو دافعه می باشد. در حالت هایی که h مضربی از k نیست کاهش نیروی دافعه لذا افزایش نیروی جاذبه حکم فرما می شود. بنابراین در مقایسه بین حالت های ? k?_s=k و ? k?_s=0، ? k?_s=k نیروی حلالیت کوچکتر از ? k?_s=0 می باشد. در حالت 2/1 ? k?_s=محور طولی مولکول های بیضی وار به صورت مایل در دیوارها فرو می روند. مدل hnw برای این حالت پایداری نشان نمی دهد. لذا این حالت قلاب شدگی عمود بر دیوارها را نتیجه می دهد. نیروی حلالیت با چگالی کپه ای بزرگتر در مقایسه با چگالی های کپه ای کوچکتر دارای قله ها و دره های عمیق تر و دامنه های بزرگ تر می باشد و در ضمن در چگالی کپه ای کمتر نیروی حلالیت, نسبت به چگالی کپه ای بیشتر, سریع-تر به سمت صفر میل می کند. این امر به این دلیل است که, چگالی کپه ای بیشتر به معنای درگیر بودن مولکول های بیشتری از مایع می باشد, لذا آزادی حرکت کمتری را برای مولکول ها به دنبال دارد و همچنین بر روی چگالی کنار دیوارها تأثیر می گذارد به طوری که باعث افزایش آن ها می شود. بنابراین افزایش چگالی، افزایش نیروی حلالیت یعنی افزایش دافعه, جاذبه و حالت نوسانی را نسبت به حالت چگالی کپه ای کوچکتر، سبب می شود. حالت های 32n= برای 2k= و 128n= برای 3k= به کار برده می شوند که دلیل آن تناسب این تعداد جهت گیری برای k های مربوط می باشد. با توجه به این که برای نیروی حلالیت مایع با مولکول های بیضی وار اطلاعات تجربی یا نظری پیدا نشد، لذا نتایج بدست آمده در کار حاضر،به طور کیفی با دو حالت مایع با مولکول های کروی و میله ای شکل مقایسه شده اند که دو حالت تطابق خوبی با حالت بیضی وار ارائه می دهند.

بلورهای مایع دسته¬ای از مواد هستند که خصوصیات حد واسط بین بلورها و مایعات دارند. این دسته از مواد دارای نظم بلوری خاصی هستند، همانند مایعاتجاری می¬شوندو خواص مغناطیسی، اپتیکی، الکترونی و... بسیار جالبی از خودنشان می¬دهند.به همین علت این دسته از مواد، مورد توجه بسیاری از دانشمندان می¬باشند و از روش¬های متنوعی به بررسی آن پرداخته¬اند. یکی از نظریه¬های جامع که به بررسی ساختار بلورهای مایع می¬پردازد، نظریه تابعی چگالی است که به دو صورت کلاسیکی و کوانتومی بیان می¬شوند.این نطریه که حاصل تلاش دانشمندان قرن بیستم است ریاضیات جدید و پیشرفته ای دارد که نتایج بررسی ساختارو خواص موادرابا دقت بالایی بررسی می¬نماید. در این رساله با استفاده از نظریه تابعی چگالی ssr به مطالعه و محاسبه تابت ¬های کشسانی سطحی مایع با مولکول¬های بیضی¬وار سخت پرداخته شده و با روش stelzer و کار¬های دیگران مقایسه می¬شوند. محاسبات عددی با استفاده از نرم افزار فرترن و میپل انجام گرفته و نتایج توافق کیفی با کارهای قبلی دارند.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.