در این تحقیق، توزیع اسپین هسته ی مرکب تعدادی سیستم واکنش شکافت القایی با نوکلئون و یون سنگین محاسبه شده است. تعیین توزیع اسپین هسته ی مرکب براساس انطباق داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی صورت گرفت. نتایج مبتنی بر دو حالت، یکی بدون در نظر گرفتن گسیل نوترون و دیگری با در نظر گرفتن تصحیح گسیل نوترون بود. نتایج حاصل از این روش با نتایج حاصل از روش کانال های جفت شده و نیز نتایج حاصل از مدل ونگ مقایسه شد. براساس بحث های کوانتومی-کلاسیکی نیز یک رابطه ی تقریبی برای پیش بینی توزیع اسپین هسته ی مرکب تولید شده در شکافت القایی ارائه شد. باید دانست که براساس بررسی های به عمل آمده، تاکنون تعیین توزیع اسپین هسته ی مرکب تولید شده در شکافت القایی، از طریق پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی صورت نگرفته و این مسئله اهمیت محاسبات انجام شده در این پایان نامه را مشخص می کند.

لپتون تاو عضوی از نسل سوم ذرات بنیادی است که به دیگر ذرات متعلق به نسل های اول و دوم واپاشی می کند، بنابراین فیزیک ذره تاو می تواند راهنمایی برای شناخت خانواده بازگشتی لپتونها و کوارکها باشد. لپتونها برهمکنش قوی را تجربه نمی کنند اما می توانند برهمکنش های ضعیف و الکترومغناطیسی داشته باشند. لپتون تاو سنگین ترین لپتون و تنها لپتونی است که می تواند به هادرونها واپاشی کند و بنابراین ابزار کاملی برای آزمون ساختار جریانهای ضعیف و جهانی بودن جفت شدگی آنها برای بوزونهای پیمانه ای، همچنین بررسی مطلوب تشکیل تشدید در حالات هادرونی و فراتر از مدل استاندارد است. در واپاشی لپتون سنگین به حالات نهایی هادرونی، تنها حالات نهایی باj=1 یا j=0 مجاز هستند که می توانند پاریته مثبت یا منفی داشته باشند. مزونهای شبه بردار و اسکالر پاریته ذاتی مثبت دارند اما مزونهای برداری و شبه اسکالر پاریته ذاتی منفی دارند. کمیت های اساسی در این واپاشی ها، توابع طیفی نامیده می شوند که خواص جهانی سیستم های هادرونی را توصیف می کنند. روابط ویژه و پیشگویی ها برای توابع طیفی، بر پایه استفاده از نظریه های pcac , cvcو فرض های معین در مورد تقارنهاست که در پدیده شناسی واپاشی های هادرونی ضعیف معمول است. در واپاشی های غیر شگفت تاو که g – پاریته پایسته است، جداسازی مولفه های برداری و شبه برداری در حالات نهایی هادرونی، به صورت سرراست فقط با پیونها صورت می گیرد. تعداد پیون زوج (با g – پاریته برابر ) مربوط به حالات برداری و تعداد پیون فرد (با g – پاریته برابر ) مربوط به حالات شبه برداری است. از آنجا که واپاشی لپتون تاو به 4 پیون داخل جریان برداری اتفاق می افتد، می توان رابطه آهنگ واپاشی برای انتگرال روی سطح مقطع نابودی به 4 پیون را مورد استفاده قرار داد. در این پایان نامه، پهنای برخی واپاشی های عمده لپتونی و نیمه لپتونی تاو محاسبه شده و با داده های تجربی شتاب- دهنده هایی مانند babar , aleph , delphi , frascati , orsay مقایسه گردیده است. چون نسبت کسر انشعاب برای دو واپاشی برابر نسبت پهنای واپاشی آنهاست، با معلوم بودن پهناهای واپاشی، می توانیم پیشگویی دقیقی برای نسبت های کسر انشعاب داشته باشیم.

در این تحقیق، گشتاور اینرسی موثر هسته ی مرکب را در سیستم واکنش های القایی مختلف با ذرات سبک و یون های سنگین محاسبه کرده ایم. تعیین گشتاور اینرسی موثر بر اساس مقایسه بین داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی استاندارد بوده است. برای این سیستم ها، دو حالت بدون گسیل نوترون و با درنظرگرفتن تصحیحات گسیل نوترون را بررسی کرده ایم. باید توجه داشت که روش بالا برای تعیین گشتاور اینرسی موثر تا کنون گزارش نشده است. نتیجتاً محاسبات ما برای پیش بینی مقدار این کمیت از اهمیت ویژه ای برخوردار بوده و یک نقش اساسی را در شاخه فیزیک شکافت دارد. در این محاسبات، فرض شده است که تمام نوترون ها قبل از رسیدن هسته ی مرکب به نقطه زین گسیل می شوند. نتایج به دست آمده با داده های گزارش شده ی به دست آمده از مدل قطره مایعی دورانی و مدل سیرک مقایسه شده است. در نهایت، به بررسی گشتاور اینرسی هسته های مرکب مشابه تولید شده در سیستم هایی پرداخته ایم که منجر به تشکیل هسته ی مرکب مشابهی در انرژی برانگیختگی یکسان می شوند.

پرتوها همواره در ارتباط با محیط زیست مهم و مورد توجه بوده اند. منابع رادیواکتیو طبیعی در خاک، آب و هوا، و همینطور منابع انسان ساخت ناشی از استخراج معادن و کاربرد تولیدات آن در زمینه های صنعتی و نظامی، در قرار گرفتن ما در معرض پرتوهای یونیزان دخیل می باشند. در حال حاضر اثرات رادیولوژیکی بر روی گیاهان و جانوران موضوعی نگران کننده می باشد. یکی از مسائل بیولوژیکی قابل توجه در گیاهان، طیف گسترده حساسیت گونه های مختلف گیاهی نسبت به پرتوهای یونیزان می باشد. مهم ترین آسیب های پرتوی در گیاهان به سه حالت متجلی می شود که شامل ممانعت از رشد، کاهش ظرفیت تولیدمثلی و مرگ می باشند. هدف از این تحقیق، بررسی اثر پرتو گاما بر جوانه زنی بذر، رشد گیاهچه، آناتومی و خصوصیات مورفولوژیکی گیاهان بود. بذرهای چهار گونه گیاهی شامل calendula officinalis l.، matricaria chamomile l.، coriandrum sativum l. و foeniculum vulgare mill. در محل موسسه تحقیقات کشاورزی، پزشکی و صنعتی سازمان انرژی اتمی ایران، با دُزهای مختلفی از پرتو گاما مورد پرتودهی قرار گرفتند. ابتدا در مطالعات آزمایشگاهی، جوانه زنی بذرهای پرتودهی شده با گروه شاهد مقایسه شد، و سپس رشد گیاهچه ها مورد مطالعه قرار گرفت، و از آنجاییکه در مرحله کاشت گلخانه ایی تنها دو گونه calenula officinalis l. و coriandrum sativum l. بطور کامل رشد نمودند، مطالعات آناتومیکی و مورفولوژیکی برای این دو گونه انجام شد. از ساقه و دمبرگ این دو گونه نمونه برداری شده و به منظور مطالعات آناتومیکی در فیکساتور مناسب تثبیت شدند. به منظور انجام مطالعات مورفولوژیکی نیز از بین گیاهان کاشته شده در گلخانه که دوره رشد رویشی را گذرانده و وارد مرحله گلدهی شده بودند، نمونه های هرباریومی تهیه شده و صفات ریخت شناسی آنها مورد مطالعه قرار گرفت. نتایج به دست آمده در این تحقیق، با استفاده ار روش های آماری آنالیز واریانس یک طرفه، آنالیز واریانس دو طرفه در قالب یک طرح کاملاً تصادفی آنالیز شده و میانگین داده ها با استفاده از آزمون دانکن در سطح خطای 5 درصد و با نرم افزار spss مورد تحلیل قرار گرفتند، برای رسم نمودارهای مختلف نیز از نرم افزار excel استفاده شد. یافته های حاصل از این پژوهش نشان داد که دُزهای مختلف پرتو گاما بطور معنی داری بر میانگین درصد جوانه زنی در هر چهار گونه گیاهی تأثیر گذار می باشند. به گونه ایی که دُزهای پایین (50 و 150 گری) در هر چهار گونه مورد مطالعه اثر تحریکی داشت، از طرفی دُزهای بالاتر از 500 گری باعث کاهش شدید جوانه زنی شدند. در رابطه با رشد گیاهچه نیز پرتو گاما بطور معنی داری تأثیر گذار بود، به گونه ایی که دُزهای 50 و 150 گری برحسب گونه مورد مطالعه اثرات تحریکی بر رشد ریشه و ساقه داشتند و دُزهای بالاتر باعث افزایش حالت های غیر طبیعی در گیاهچه شده و همچنین باعث کاهش رشد ریشه و ساقه شدند که این کاهش با افزایش دُز بیشتر شد. در تمام گروه های مطالعه شده در هر چهار گونه میانگین طول ریشه بیشتر از ساقه بود. جوانه زنی کمتر از بقای گیاهچه تحت تأثیر پرتو قرار می گیرد، بطوری که در دُزهای بالای پرتو، جوانه زنی رُخ می دهد ولی بعد از مدتی مرگ گیاهچه را به دنبال دارد که علت کاهش در معیارهای فوق، ناشی از فرآیندهای بیوشیمیایی و فیزیولوژیکی در سلول ها و یا ناهنجاری های کروموزومی و یا هر دو می باشد. در گونه coriandrum sativum l. قطر ساقه و وزن خشک بطور معنی داری افزایش یافت ولی قطر ساقه ی گونه calendula officinalis l. تغییر معنی داری نکرد، امّا وزن خشک بطور معنی داری افزایش یافت. در مطالعات آناتومیکی نیز برخی تغییرات مثل افزایش کلانشیم، پارانشیم و کرک ها مشاهده شد که می توان گفت این تغییرات به منظور افزایش پایداری و بقای گیاه می باشند. در دُزهای پایین افزایش تعداد و اندازه دستجات آوندی نیز مشاهده شد که دلیل این امر را می توان به افزایش فعالیت ریشه در جذب آب و موّاد معدنی و در نتیجه نیاز به سیستمی کارآمد جهت انتقال موّاد نسبت داد، که در نهایت منجر به رشد بیشتر گیاهان گردید. در دُزهای بالا کاهش تعداد و اندازه دسته ها و ایجاد حالت های غیرنرمال در شکل و آرایش دسته ها مشاهده شد. در برخی دُزها در ساقه ساختارهای مجرا مانندی مشاهده شد که احتمالاً به دلیل جهش های رُخ داده ناشی از پرتوی گاما می باشد. در مطالعات مورفولوژیکی گونه calendula officinalis l. از بین صفات بررسی شده طول گیاه و طول ساقه، طول برگ های بالای ساقه، تعداد برگ های بالای ساقه و غیره به طور معنی داری تحت تأثیر پرتو گاما قرار گرفتند و در دیگر موارد نسبت به نمونه شاهد تغییر معنی داری مشاهده نشد. در گونه coriandrum sativum l. نیز تعدادی از صفات بررسی شده شامل: طول گیاه، طول میانگره، طول برگ های پایین ساقه، طول دمبرگ برگ های پایین ساقه و غیره تغییر معنی دار مشاهده شد. در مجموع تحریکات مشاهده شده ی ناشی از پرتو گاما در برخی دُزهای بکار رفته را می توان ناشی از افزایش میزان تقسیم سلولی و همین طور فعالسازی اکسین دانست. واژه های کلیدی: پرتو گاما، calendula officinalis l.، matricaria chamomile l.، coriandrum sativum l.، foeniculum vulgare mill.، جوانه زنی، رشد گیاهچه، آناتومی، مورفولوژی

در این رساله به بررسی ساختار ترکیب ابررسانای mgb2 با استفاده از نظریه ی تابع چگالی و حل معادلات کوهن شم با در نظر گرفتن تابع تبادلی همبستگی lda پرداخته می شود. در این شیوه بلور به صورت یک سیستم بس ذره ای در نظر گرفته می شود و تلاش می شود تا هامیلتونی و به خصوص جمله مربوط به انرژی پتانسیل تعریف گردد. در این روش برای کاهش حجم محاسبات و بالا بردن سرعت ازامواج تخت برای بسط تابع موج و همچنین از شبه پتانسیل ها استفاده می شود و به این منظور از شبه پتانسیل های آماده موجود در سایت برای mgb2 استفاده شده است. با توجه به حل خودسازگار معادلات کوهن شم با استفاده از نرم افزار pwscf خواص ساختاری ترکیب فوق شامل پارامتر شبکه و ساختار نواری بدست می آید، همچنین چگالی الکترونی در صفحات مختلف بلوری و چگالی حالت های کلی و جزئی با استفاده از کد espresso محاسبه شده است.

مدل آماری نقطه زینی استاندارد در سال 1956 توسط آگه بوهر پیشنهاد شد. برای سیستم های شکافت القایی با پرتابه های سنگین تر از عدد جرمی 20، ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت مقداری بیشتر از ناهمسانگردی پیشگویی شده به وسیله مدل آماری نقطه زینی استاندارد است (اخیرا ناهمسانگردی های پاره های شکافت ناهم خوانی با پرتابه های عدد جرمی کمتر از 20 در انرژی های بالای سد کولنی گزارش شده است). در حال حاضر فرض بر این است که عامل ناهم خوانی پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد با نتایج تجربی، شکافت هسته غیر مرکب می باشد. در این تحقیق، سهم شکافت هسته غیر مرکب را از طریق پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد برای چندین سیستم شکافت القایی با یون های سنگین محاسبه کرده ایم. سهم شکافت هسته غیر مرکب براساس مقایسه بین داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد محاسبه شده است. تا به امروز با وجود تلاش های فراوان، دانشمندان هسته ای نتوانسته اند محدوده اعتبار دقیقی را برای پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد مشخص کنند. با استفاده از محاسبات سهم شکافت هسته غیر مرکب در سیستم های شکافت القایی متفاوت (با یون های سنگین) می توانیم محدوده اعتبار پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد را برای سیستم های گوناگون مشخص کنیم.بعد از تحقیقات زیادی که در مورد این موضوع انجام دادیم، متوجه شدیم که بررسی های دقیقی درباره سهم شکافت هسته غیر مرکب از طریق مدل آماری نقطه زینی استاندارد انجام نگرفته است و محاسبه سهم شکافت هسته غیر مرکب از طریق پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد، برای اولین بار انجام می شود.

در این پایان نامه تولید پایون خنثی از فوتون های پر انرژی توسط برنامه geant4 شبیه سازی شده است. هندسه این شبیه سازی از آزمایش انجام شده در آزمایشگاه مامی آلمان در سال 2004 گرفته شده است. این شبیه سازی برای کاهش محاسبات و دقیقتر شدن نتیجه به دو بخش تقسیم شده است. 1-تولید فوتون پر انرژی از پدیده تابش ترمزی که از الکترون پر انرژی استفاده شده است. 2- تولید پایون خنثی از فوتون که با توجه به نرخ تولید در تابش ترمزی صورت گرفته است. در قسمت اول برای تولید فوتون از الکترون های پر انرژی استفاده شده است. الکترون های پر انرژی به هدف کریستال الماس برخورد می کنند که با توجه به پدیده تابش ترمزی منجر به تولید پرتوهای گاما می شوند. برای شباهت بیشتر با شتابدهنده الکترون از یک تابع توزیع گوسی برای انرژی الکترون فرودی استفاده شده است. پرتوهای گامای تولیدی دارای طیفی از انرژی هستند. انرژی تمامی پرتوهای گامای ایجاد شده برای تولید پایون مناسب نیستند. تنها پرتوهای گاماهایی قادر به تولید پایون هستند که انرژی آن ها بیش از انرژی آستانه تولید پایون باشد. در قسمت دوم شبیه سازی از پرتوهای گاما ها که دارای انرژی بیش از آستانه باشند، استفاده شده است. در بخش دوم شبیه سازی، فوتون هایی که بصورت مستقیم با توجه به الگوی بدست آمده از بخش اول تولید می شوند به هدف تابیده می شوند. هدف مورد نظر برای تولید پایون هیدروژن مایع در نظر گرفته شده که در دمای 21 درجه کلوین نگاه داشته شده است. نتایج بدست آمده از شبیه سازی حاکی از آن است که پایون ها در دو ناحیه تولید شده اند. ناحیه اول در محدود انرژی mev 5-0 که دارای یک بیشینه در زاویه 30 درجه است. ناحیه دوم که در محدود انرژی mev 80-60 قرار گرفته است این ناحیه در زاویه 60 درجه بیشترین تعداد پایون آشکار شده را دارا می باشد.

در این تحقیق تعداد متوسط نوترون های گسیلی از هسته مرکب با استفاده از روش توزیع زاویه ای پاره های شکافت برای 18 سیستم شکافت القایی با یون سنگین بررسی شد برای همه این سیستم ها نتایج تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت با مدل آماری نقطه زینی استاندارد هم خوانی داشت، یعنی این سیستم ها یا از شرط ?>?_bg پیروی می کردند و یا اینکه هسته هدف یک هسته کروی بود. به دلیل اینکه تصحیح گسیل نوترون برای کمیت های ?i^2 ? و ?_eff/?^2 بر روی تعداد متوسط نوترون های بدست آمده، تأثیر چندانی نداشت وخطای بدست آمده بیشتر از 1 یا 2 درصد نبود، در محاسبات تصحیح گسیل نوترون برای این کمیت ها در نظر گرفته نشد. ابتدا کمیت های مورد نیاز در فرمول ناهمسانگردی زاویه ای با استفاده از داده های موجود در مقالات جایگزین شد و سپس مقدار ? ? به عنوان مجهول در نظر گرفته شد. با در نظر گرفتن بهترین برازش بین داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره-های شکافت با مدل آماری نقطه زینی استاندارد مقدار ? ? برای هر یک از سیستم های شکافت القایی محاسبه شد. در این محاسبات انرژی نوترون برای سیستم های شکافت القایی با یون سنگین از رابطه e_n=b_n+2t محاسبه شد که عددی بین 8 تا 12 مگا الکترون ولت می باشد. برای 7 سیستم نتایج بدست آمده با نتایج دیگر مقالات مقایسه شد. برای مثال برای سیستم (_6^12)c+(_92^236)u این خطا برابر 2 درصد بود که این نشان دهنده دقت محاسبات می باشد. همچنین برای سیستم هایی که منجر به تشکیل یک هسته مرکب می شدند، نتایج بدست آمده با هم تفاوت چندانی نداشتند. برای مثال برای سیستم (_9^19)f+(_82^208)pb تعداد متوسط نوترون ها برابر 04/2 بدست آمد و برای سیستم (_8^16)o+(_83^209)bi تعداد متوسط نوترون ها برابر 01/2 بدست آمد. همچنین تأثیر پارامتر چگالی تراز بر روی تعداد متوسط نوترون ها بررسی شد. برای این منظور تعداد متوسط نوترون های گسیلی برای 4 سیستم شکافت القایی به ازای پارامترهای چگالی تراز مختلف محاسبه شد و مشخص شد. نتایج تفاوت چشمگیری از یکدیگر داشتند، برای مثال خطای بدست آمده برای سیستم (_8^16)o+(_90^232)th به ازای دو مقدارa/8 و a/9 برای پارامتر چگالی تراز برابر 21 درصد بود. سپس این محاسبات برای سه سیستم شکافت القایی با پرتابه سبک انجام شد. برای پرتابه های سبک انرژی نوترون 5 مگاالکترون ولت در نظرگرفته شد. در سیستم های شکاف القایی با یون های سبک بدلیل اینکه نقاط تجربی بر روی نمودار قرار می گیرند محا سبه تعداد نوترون های گسیلی با این روش کار دشواری است. در نهایت به بررسی سیستم ناهمخوان (_8^16)o+(_92^238)u پرداخته شد، به این صورت که در ابتدا درصد سهم هسته غیر مرکب را به ناهمسانگردی زاویه ای به دست آمده از مدل اضافه کردیم و سپس از طریق بدست آوردن بهترین همخوانی بین نمودار بدست آمده و داده های تجربی ناهمسانگردی تعداد میانگین نوترون ها بدست آمد تعداد نوترون ها ی بدست آمده با داده های گزارش شده موافقت داشت. بنابراین این روش برای محاسبه تعداد متوسط نوترون های گسیلی از سیستم های ناهمخوان نیز روش مفیدی می باشد.

در این تحقیق، انرژی جنبشی نوترون های گسیلی از هسته ی مرکب تعدادی از سیستم های واکنش شکافت القایی با یون سنگین و نوکلئون محاسبه شده است. تعیین انرژی جنبشی نوترون های گسیلی بر اساس مقایسه ی بین داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل نقطه ی زینی استاندارد بوده است. برای اولین بار، بررسی سهم انرژی جنبشی نوترون های گسیلی روی ناهمسانگردی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با استفاده از داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت انجام شده است. در این پژوهش دو سری محاسبات صورت گرفته است، در یک سری، متوسط انرژی نوترون های گسیلی محاسبه شده است. در سری دوم محاسبات، تأثیر انرژی های مختلف گسیل شده توسط نوترون در محاسبات توزیع زاویه ای پاره های شکافت مقایسه شده است. در نهایت می توان نتیجه گرفت که تغییر انرژی های نوترون های گسیلی، ناهمسانگردی زاویه ای را به صورت محسوس تغییر نمی دهد. از طرفی، از تکانه ی زاویه ای حمل شده توسط نوترون بدلیل همسانگرد بودن توزیع زاویه ای نوترون های گسیلی می توان صرف نظر کرد.

یکی از پارامتر های مهم در فرآیند شکافت هسته ای، ارتفاع سد شکافت است. در این تحقیق، ارتفاع سد شکافت هسته ای مرکب برای تعدادی سیستم واکنش شکافت القایی با نوکلئون و یون سنگین محاسبه شده است. تعیین ارتفاع سد شکافت هسته ای مرکب بر اساس انطباق داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی صورت گرفته است. محاسبات انجام شده با نتایج بدست آمده از طریق مدل سیرک مقایسه شده که همخوانی خوبی را نشان می دهد و بعد از جایگذاری محاسبات در رابطه ناهمسانگردی، توافق خوبی با نقاط تجربی مشاهده می شود.

دستگاه های بس- ذره ای واداشته ی یک بعدی موضوع مطالعات بسیاری در دهه های گذشته بوده اند. یکی از جالب ترین جنبه های این دستگاه ها، توانایی تشکیل ساختارهای شوک است. تفسیر چنین سیستم های دور از تعادلی با سیستم های تعادلی ساده تر، از جمله مسائل جالب توجه می باشد. در این پایان نامه با یک شوک دوگانه روبه رو هستیم و به تفسیر آن با استفاده از مدل های تعادلی گشت دوبعدی می پردازیم.در فصل اول راجع به دستگاه های تعادلی و دور از تعادل بحث می کنیم و با ارائه دو مثال به این موضوع می پردازیم.در فصل دوم یک مدل واکنش- پخش واداشته با دینامیک شوک دوگانه را بررسی می کنیم. این مدل الحاق- تفکیک را با روش ضرب ماتریسی نیز بررسی می نماییم و تابع پارش مدل را مرور می کنیم. و سپس در فصل سوم با ارائه مدل گشت دوبعدی تعادلی به تابع پارش مدل واکنش- پخش واداشته می رسیم. در واقع مدل تعادلی ما توسط حرکت دو ولگرد در قالب دو مدل گشت ارائه می شود و نهایتا با استفاده از رهیافت ماتریس انتقال به توضیح آن می پردازیم.

آلیاژهای فلزی آمورف تولید شده با روش سرمایش سریع در بسیاری حوزه های تحقیقاتی از جمله فیزیک ،شیمی ومتالوژی مورد مطالعه قرار می گیرند.این دسته ازمواد بخاطر ویژگیهای بی نظیر مکانیکی،الکتریکی،مغناطیسی و شیمیایی خود در زمینه های فراوانی چون صنایع الکترونیک، هوافضا، خودرو سازی، ابزار مغناطیسی، راکتورها، پزشکی و .... مورد استفاده قرار می گیرند. در این پایان نامه آلیاژ فلزی آمورف با ترکیب fe68co10si9b13 و به روش ذوب ریسی تهیه شد و نمونه های تهیه شده را در دماهای 100، 200،300 ، 400 و 500 درجه ی سانتیگراد، که پایین تر از دمای تبلور هستند، تحت عملیات حرارتی قرار دادیم. پس از انجام عملیات حرارتی ویژگی های مکانیکی و میکرو ساختاری هر دو سطح نمونه های آنیل شده و آنیل نشده را با روش های xrd، میکروسختی سنجی ویکرز ،sem و afm مورد مطالعه قرار دادیم. نتایج بدست آمده نشان دادند که گرما دادن در دماهای پایین منجر به تغییر خواص مکانیکی نمونه، از جمله سختی می شود . مراحل آغاز و تکمیل فرایند بلوری شدن تحت عملیات حرارتی در دوسطح نمونه تفاوتهایی را نشان می داد که طیفهایxrd و پیدایش بلورک ها در تصاویر semو afm این تفاوتها را به خوبی نمایش می دهد.

در این تحقیق، وابستگی انرژی دورانی هسته مرکب به مربع توزیع اسپین هسته در چند سیستم شکافت القایی با یون سنگین را بررسی کردیم. تعیین انرژی دورانی هسته مرکب بر اساس مقایسه بین داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی استاندارد بوده است. برای این سیستم ها دو حالت بدون گسیل نوترون و با در نظر گرفتن تصحیحات گسیل نوترون را بررسی کرده ایم. باید توجه داشت که روش بالا برای تعیین انرژی دورانی هسته مرکب تا کنون گزارش نشده است. بنابراین محاسبات ما برای پیش بینی مقدار این کمیت از اهمیت ویژه ای برخوردار است و یک نقش اساسی در شاخه فیزیک شکافت دارد. در این محاسبات فرض شده است که تمام نوترون ها قبل از رسیدن هسته مرکب به نقطه زین گسیل می شوند. نتایج بدست آمده با داده های گزارش شده از مدل سیرک و مدل قطره مایعی دورانی مقایسه شده است. در نهایت، به بررسی انرژی دورانی هسته مرکب در سیستم هایی با پرتابه ثابت و هسته هدف متفاوت و نیز سیستم هایی با هسته هدف ثابت و پرتابه مختلف پرداخته ایم و رابطه انرژی دورانی هسته مرکب تشکیل شده را با جرم پرتابه در واکنش هایی با هسته هدف ثابت و جرم هسته هدف در واکنش هایی با پرتابه ثابت بررسی کرده ایم.

توزیع زاویه ای پاره های شکافت در واکنشهای شکافت القایی با یون سنگین از اهمیت ویژه ای برخوردار است. تئوری حالت گذار برای تعیین توزیع زاویه ای پاره های شکافت ارائه شده است که شامل مدلهای آماری نقطه زینی استاندارد و نقطه انقطاع می باشد.علی رغم اینکه توافق خوبی بین پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد و داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت در بسیاری از سیستم های شکافت القایی با یون سنگین وجود دارد، اما این مدل در باز تولید نتایج تجربی در چندین مورد از سیستم های شکافت القایی با یون سنگین شکست خورده است. مدل آماری نقطه انقطاع در پیش بینی ناهمسانگردی زاویه ای در سیستم های شکافت القایی با یون سنگین نسبتاً موفق بوده است، اما این مدل به گستردگی مدل آماری نقطه زینی استاندارد استفاده نشده است. در این پژوهش مدلی ارتقاء یافته برای پیش بینی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت در سیستم های شکافت القایی با رفتار غیرعادی ارئه شده است. به این منظور سیستم های 14n+232th،19f, 16o+232th, 237np, 238u ، 32s+197au, 208pb،28si, 24mg+208pbبررسی شدند، به این ترتیب مشاهده می شود که مدل ارائه شده بسیار موفق تر ازمدل های پیشین عمل می کند.

امروزه، شبیه سازی قلب یک راکتور به کمک کد های رایانه ای صورت می پذیرد. محاسبه پارامترهای طراحی به کمک کد های محاسباتی، روشی سریع و مطمئن برای طراحی قلب راکتور ها می باشد، که این امر منجر به کاهش هزینه ها و زمان لازم برای طراحی می گردد. در این پایان نامه، قلب یک راکتور vver-1000 با استفاده از کد mcnp، شبیه سازی شده است. با استفاده از این برنامه، غلظت بحرانی اسید بوریک در کمینه سطح قدرت و دمای 280 درجه سانتی گراد، 55/7 گرم بر دسی متر مکعب محاسبه گردید. تأثیر موقعیت میله های کنترل گروه 9 و 10، بر راکتیویته و شار نوترونی راکتور مذکور بدست آمده است.

از لحظه شروع وقوع فرآیند شکافت، در مقابل این فرآیند، گسیل ذرات صورت می گیرد. یکی از مهمترین ذرات گسیل شده نوترون می باشد. گسیل نوترون ها درطول این فرآیند ادامه دارد. در بسیاری از واکنش های شکافت القایی با یون سنگین، برای اینکه هسته مرکب تشکیل شده دستخوش فرآیند شکافت شود باید بر اثرتغییر شکل به نقطه زین انتقال یابد. گسیل نوترون های پیش نقطه زین، سبب کاهش انرژی برانگیختگی هسته مرکب شده که متعاقب آن کاهش دمای هسته مرکب و در نتیجه افزایش ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت صورت می گیرد. چون جداسازی این نوترون ها از کل نوترون های گسیلی در فرآیند شکافت چه از نقطه نظر تجربی و چه از نقطه نظر تئوری کار بسیار مشکل و پیچیده ای است به همین دلیل در محاسبات پیش بینی مدل های آماری، فرض می شود که کل نوترون های گسیلی همان نوترون های پیش نقطه زین است. در این پایان نامه سعی شده است که روشی برای تفکیک نوترون های پیش نقطه زین و پس نقطه زین ارائه شود. سپس اثر این نوترون ها را روی توزیع زاویه ای پاره های شکافت مورد بررسی قرار دهیم.از طرف دیگر یکی از کمیت هایی که تا کنون و بسیار محدود مورد مطالعه قرار گرفته است زمان رسیدن هسته مرکب به نقطه زین است. در ادامه ی تحقیق با در دست داشتن نوترونهای گسیل شده پیش از نقطه ی زین می توان زمان رسیدن هسته ی مرکب به نقطه ی زین را از زمان شکافت هسته مرکب، تفکیک کرد.

در واکنش های شکافت القایی با یون های سنگین، یکی از کمیت های مهم، توزیع زاویه ای پاره های شکافت است. این توزیع برخی از خواص دینامیکی شکافت را مشخص می کند. در آزمایش های سال های اخیر، مشاهده گردید که، داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل های آماری در برخی از واکنش های شکافت القایی با یون های سنگین، سازگاری ندارد، به طوری که توزیع زاویه ای با استفاده از مدل آماری از مقادیر تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت کمتر پیش بینی می شود و در این حالت یک رفتار غیر عادی در توریع زاویه ای پاره های شکافت مشاهده می شود. چنین رفتار غیر عادی از طریق رفتار مجذور انحراف معیار توزیع جرم پاره های شکافت بر حسب دمای هسته نیز قابل پیش بینی است. در این تحقیق، به بررسی رفتار مجذور انحراف معیار توزیع جرم پاره های شکافت با دمای هسته برای برخی از واکنش های شکافت القایی با پرتابه های سبک و یون های سنگین پرداخته ایم. نتایج بدست آمده نشان می دهد که پیش بینی رفتار توزیع زاویه ای پاره های شکافت از طریق بررسی توزیع جرم پاره های شکافت با روش مقایسه داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری هم خوانی دارد. در حالت کلی می دانیم که در بررسی توزیع زاویه ای پاره های شکافت ناشی از شکافت القایی با یون های سنگین و یا در بررسی توزیع زاویه ای پاره های شکافت ناشی از شکافت القایی با پرتابه های سبک، اگر پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد با نقاط تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت هم خوانی داشته باشد، برای اینگونه واکنش ها رفتار عادی پیش بینی می شود و تمام رویدادهای شکافت القایی با تشکیل هسته مرکب همراه است. اگر پیش بینی مدل آماری نقطه زینی استاندارد با نقاط تجربی بدست آمده هم خوانی نداشته باشد، برای اینگونه واکنش ها رفتار غیرعادی پیش بینی می شود و سهمی از واکنش هایی که منجر به تشکیل هسته مرکب نشده است وجود دارد. در حالت کلی در بررسی توزیع زاویه ای پاره های شکافت، برای برخی از شکافت های القایی با یون های سنگین رفتار غیرعادی و برای شکافت القایی با پرتابه های سبک رفتار عادی پیش بینی می شود.

امروزه ساخت و بهره برداری از ساختمانهای بلند در سراسر دنیا جهت مقاصد مختلف بسرعت رو به گسترش است. یکی از پرکاربردترین روشها برای کاهش لرزش سازه های بلند در برابر زلزله استفاده از میراکننده های جرمی تنظیم شده (tmd) می باشد. هدف از اجرای این پروژه، دستیابی به رابطه ای جهت بهینه سازی پارامترهای میراگر جرمی تنظیم شده برای کاهش ارتعاشات سازه های بلند در برابر زلزله با درنظر گرفتن اندرکنش خاک و سازه است. ابتدا مدلسازی دو ساختمان بلند 40 و 20 طبقه با فرض سازه متقارن و بصورت دوبعدی انجام می شود. سه نوع خاک در این تحلیل مورد بررسی قرار می گیرد: خاک نرم، خاک با سختی متوسط (خاک متوسط) و خاک سخت. حالت چهارم سیستم با پایه ثابت است. نسبت جرمی، نسبت میرایی و نسبت فرکانسی یا جرم، سختی و میرایی tmd پارامترهای طراحی بشمار میروند. بهینه سازی برای سه تابع هدف انجام می شود: کاهش جابجایی ماکزیمم سازه، کاهش شتاب ماکزیمم سازه و کاهش ترکیب جابجایی و شتاب سازه بطور همزمان. بکمک دو الگوریتم هوشمند، یعنی کلونی مورچه ها (aco) و کلونی زنبورها (abc) پارامترهای بهینه tmd برای 18 زلزله از حوزه دور بدست می آید. تحلیل تاریخچه زمانی بکمک روش نیومارک برای دو سازه و این زلزله ها انجام می گردد. سپس برای هر تابع هدف روابط مناسب برای نسبت جرمی، نسبت میرایی و نسبت فرکانسی tmd پیشنهاد شده و ضرایب آنها بکمک روشهای برازش منحنی بدست می آید. سپس برای هر تابع هدف روابط بدست آمده جهت طراحی tmd برای سه سازه 40، 20 و 15طبقه و برای چهار حالت مختلف خاک بکار گرفته شده و نتایج بدست آمده با سایر روابط مذکور در مراجع دیگر مقایسه می گردد. علاوه بر استفاده از 18 زلزله پیشین، از 13 زلزله جدید نیز جهت آزمون روابط پیشنهادی استفاده و نتایج بدست آمده با سایر روابط مذکور در مراجع دیگر مقایسه شده است. نتایج بدست آمده نشان میدهد که کارایی tmd برای کاهش جابجایی ماکزیمم در اغلب موارد بیشتر از کاهش شتاب ماکزیمم است. بررسی روابط بدست آمده برای کاهش جابجایی ماکزیمم یا کاهش همزمان جابجایی و شتاب نشان می دهد که tmd پیشنهادی در بیشتر از 90% موارد زلزله ها بخوبی موجب کاهش جابجایی ماکزیمم سازه و جابجایی نسبی طبقات می گردد. همچنین بررسی روابط بدست آمده برای کاهش شتاب ماکزیمم کاهش قابل توجهی را در بیش از 90% موارد زلزله ها در شتاب ماکزیمم سازه نشان میدهد. همچنین مقایسه نتایج با مراجع دیگر نشان میدهد که روابط پیشنهادی در بیش از 70% موارد زلزله ها بهتر یا مساوی روابط دیگر در کاهش تابع هدف عمل می کند. مقایسه سازه با و بدون اثرات خاک نشان میدهد که نادیده گرفتن اثرات خاک می تواند موجب خطای زیادی (در اغلب موارد برآورد بیشتر) در محاسبه فرکانسهای طبیعی سازه، فرکانس تنظیمی tmd و درنتیجه پاسخ سازه به بارهای زلزله گردد. این بررسی برای محققان در درک و طراحی بهتر میراگرهای جرمی برای ارتعاشات زلزله می تواند بخوبی راهگشا می باشد.

شکافت هسته ای در دو حالت کلی: 1- شکافت خود به خودی و 2- شکافت القایی دسته بندی می شود. شکافت القایی در عناصر سنگین با توجه به افزایش سطح مقطع برخورد و ترازهای انرژی هسته آسان تر خواهد بود. در مطالعه عمیق روی توزیع زاویه ای پاره های شکافت در واکنش یون سنگین ناهمسانگردی های زیادی دیده شده است. این ناهمسانگردی ها را می توان توسط نظریه استاندارد آماری (tsm) توضیح داد. علت این ناهمسانگردی ها را می توان به اسپین بالا یا z2/a هسته شکافت پذیر نسبت داد. برای ناهمسانگردی های بیشتر می توان از مدل آماری نقطه انقطاع (ssm) استفاده کرد. در این مدل توزیع تصویر اسپین در امتداد راستای شکافت می تواند گوسی شکل و با واریانس s_0^2 باشد. در این تحقیق از مدل ssm برای توزیع زاویه ای پاره های شکافت القایی حاصل از چند واکنش یون سنگین استفاده شده و نتیجه گیری شده است که مدل ssm نسبت به مدل آماری نقطه زینی استاندارد (sspsm) مطابقت بهتری با داده های تجربی دارد.

در جهان امروز رنگ ها در صنایعی مانند نساجی، رنگسازی، داروسازی و کاغذسازی به کار می روند. بنابراین حجم زیادی از رنگ وارد محیط زیست می شود و منابع طبیعی مانند رودخانه ها را آلوده می کند. بنابراین لازم است تصفیه پساب های رنگی در دستور کار قرار گیرد. چند روش مانند روش های تبادل یونی، غشا، انعقاد و فرایندهای اکسیداسیون پیشرفته به جهت تصفیه به کار گرفته شده اند. روش فتوکاتالیزوری یکی از روش های مهم اکسیداسیون پیشرفته می باشد. در فرایند فتوکاتالیزوری مولکولهای رنگ که معمولا مواد آلی هستند به مواد دیگر همچون مواد معدنی تبدیل می شوند یا ممکن است مقداری از رنگ بر روی کاتالیزور جذب شود. این روش برتری هایی همچون زمان فرایندی کوتاه، نیاز به فضای کم، توانایی تصفیه مواد سمی و بازده بالا را دارد و همچنین باقی مانده ندارد. فرایند فتوکاتالیزوری به عامل های گوناگونی که برخی از آنها در این پژوهش بررسی شده وابسته می باشد. یکی از مهمترین عامل ها خود کاتالیزورمی باشد. با برخی روش ها مانند داپ کردن یک عنصر درون ساختار کاتالیزور می-توان فعالیت فتوکاتالیزوری را تغییر داد. در این پژوهش دانه های اکسید روی با نیتروژن برای به کار بردن به عنوان یک فتوکاتالیزور داپ شد و برای تصفیه پساب سنتزی رنگی اسید قهوه ای 554 و بازی زرد قهوه ای (جی) در یک راکتور با کارایی بالا به کار گرفته شد. کارایی فرایند همراه با تغییر متغیرها بررسی شد. به ترتیب پارامترهای جرم کاتالیزور، پی اج، غلظت اولیه رنگ و توان لامپ مورد بررسی قرار گرفت. درصد حذف فرایندها و همچنین شرایط بهینه بدست آمد و نتایج برای دو رنگ اسیدی و بازی با یکدیگر مقایسه شد. طیف های جذب-فرابنفش، تبدیل فوریه زیرقرمز و پراش اشعه ایکس، برای شناسایی و بررسی ساختار و تغییرات ایجاد شده به کار گرفته شدند. جرم بهینه کاتالیزور برای رنگ اسیدی و بازی بطور مشابه 4 گرم، پی اچ بهینه برای رنگ اسیدی 5 و برای رنگ بازی 3، بیشترین درصد حذف برای رنگ اسیدی در غلظت اولیه رنگ 20 میلی گرم بر لیتر و برای رنگ بازی در غلظت اولیه 30 میلی گرم بر لیتر و بیشترین درصد حذف در توان لامپ250 وات برای رنگ اسیدی و 125 وات برای رنگ بازی بدست آمد.

یکی از مهمترین چالش¬هایی که مهندسان مکانیک و هوافضا با آن روبرو هستند، گسیختگی و از کار-افتادگی سازه¬ها به¬دلیل شکست می¬باشد که منجر به گسیختگی مکانیکی و به مخاطره¬انداختن سلامت انسان می¬شود. خستگی بدون شک مهم ترین نوع شکست موجود در مسائل مهندسی است. خستگی یک پدیده سطحی موضعی است که توسط اعمال مکرر تنش به وجود می آید. محققان متعددی تخمین زده اند که حدود 80 درصد از گسیختگی اجزا و سیستم¬های مکانیکی¬ بر اثر خستگی به وجود می¬آیند. دلیل وقوع شکست در سازه¬های مکانیکی، ایجاد ترک و رشد آنها می¬باشد. بنابراین آگاهی از روش¬های شبیه¬سازی ترک¬های موجود در سازه و چگونگی رشد آنها و تأثیر آن بر طراحی اجزای سازه¬های مکانیکی حائز اهمیت می باشد. در این تحقیق به بررسی خستگی و شکست در محور پروانه¬ی قایق پرداخته شده است. عموماً خستگی و شکست در سه مرحله¬ی جوانه¬زنی ترک، رشد ترک و درنهایت شکست قطعه اتفاق می¬افتد. به طور کلی اهداف این تحقیق عبارت است از: این¬که در چه مکانی ترک¬ها ایجاد می¬شوند و با چه نرخی رشد خواهند کرد. همچنین طول ترک بحرانی که در آن، سازه در برابر بار اعمالی بسیار آسیب پذیر شده و در آستانه¬ی شکست قرار می¬گیرد تعیین و عمر خستگی متناسب با این طول ترک، بدست می¬آید. در این تحقیق، برای تجزیه و تحلیل تنش و تحلیل ترک از نرم¬افزار اجزای محدود آباکوس استفاده شده است.

بررسی توزیع زاویه ای پاره های شکافت در شکافت القایی با یون های سبک وسنگین توسط مدل های آماری برای دو مدل نقطه انقطاع و نقطه زینی و در مدل انقطاع بررسی دو مدل کروی و بیضوی

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.