در کار حاضر، سعی کرده ایم با استفاده از مدل ولون، که یک مدل پدیده شناختی است به بررسی ساختار پروتون بپردازیم. ابزار مشاهده ما در این مسیر، متکی بر نتایج پراکندگی ناکشسان ژرف است. به این صورت که فرض شده است در یک انرژی خاص از انرژی ذره فرودی، معادل ، ساختار داخلی را تا حدودی میدانیم (شرایط اولیه)، سپس با استفاده از معادلات دیفرانسیل انتگرال glap به پیش بینی تحولات و محاسبه اثرات ان بر سطح مقطع های اندازه گیری شده در آزمایشگاه،با استفاده از نظریه اختلالی، پرداخته ایم. در این راستا از فضای گشتاور و تبدیل ملین، که یک ابزار ریاضی کمکی است برای سهولت در محاسبات کمک زیادی گرفته ایم. فرض اساسی در این کار این بوده که ما در ذرات مورد مطالعه مان قطبش اسپینی نداریم و در تمامی مراحل کار محاسبات در حالت ناقطبیده انجام شده و فقط اشاره ای به تفاوت با حالت قطبیده شده است. البته حالت قطبیده کاری مشابه انچه در اینجا انجام شده، در قسمتی از مرجع 2 بطور کامل امده است. در نهایت با بدست اوردن توزیع های ناقطبیده در اینجا، و داشتن توزیع های قطبیده از مرجع 2، نسبت هریک از توزیع ها در این دوحالت، می توان معیاری از این بدست اورد که بین حالت قطبیده و ناقطیبده، مثلا برای یک پروتون، سهم هر جزء از سازندگان چگونه تغییر می کند؟ ما این کار را برای توزیع گلوئون انجام داده ایم.

هدف این پروژه، تعیین تابع ساختار طولی پروتون است. در فصل دوم ما میبینیم که فرایند پراکندگی الکترون-پروتون قادر است در مورد ساختار درونی پروتون اطلاعات ارزشمندی را در اختیار ما قرار دهد. اساسیترین اطلاعات در مورد ساختار درونی هادرونها از پراکندگی ناکشسان لپتون-هادرون بدست میآید. با سینماتیک پراکندگی ناکشسان ژرف آشنا میشویم و در نهایت خواهیم دید که چگونه مدل پارتون-کوارک به عنوان ابزاری مفید در تعیین توابع ساختار نقش ایفا میکند. در فصل سوم با در نظر گرفتن تصیحات qcd اختلالی امکان وقوع برهمکنش بین پارتون را با توابعی به نام توابع شکافت بیان میکنیم و با به کار بردن معادلات تحولی glap گشتاور توزیع پارتون درون ولون را محاسبه کرده و سپس با به کار بردن قضیهی پیچش این توابع توزیع را برای درون هادرون تعیین میکنیم و در نهایت با به کار بردن مدل پارتون-کوارک تابع ساختار f2 را محاسبه میکنیم. در فصل چهارم برهمکنش فوتون-پروتون را بررسی میکنیم و چون فوتون مجازی است، سه حالت قطبیدگی این فوتون را در محاسبات خود برای تعیین سطح مقطع فوتون- پروتون در نظر میگیریم، که دو حالت آن قطبیدگی عرضی و حالت سوم قطبیدگی طولی است. مطابق با این دو قطبیدگی عرضی و طولی دو سطح مقطع عرضی وطولی در نظر گرفته و توابع ساختار پروتون را برحسب این دو سطح مقطع بیان میکنیم ، خواهیم دید کهf_l??_l و f_t??_t اند.خواهیم دید کهf_l تابع ساختار طولی پروتون در مدل پارتون-کوارک برابر صفر است، در حالی که در qcd مخالف صفر است و درx های پایین کمیت مفیدی برای تعیین توزیع گلئون. ما f_l را از دو روش: 1. استفاده از فرمول f_l=f_2-2xf_1 2 . روش برون یابی، محاسبه کرده و با هم مقایسه کردیم و به نتایج مناسبی رسیدیم.

ما در این کار محاسبات هیدرودینامیکی را در برخورد یون های سنگین مرور کردیم. هدف اصلی در این کار بررسی شارش بیضوی در این برخورد ها است که نشانه ای از رفتارهای جمعی در برخوردهای هادرونی می باشد.با استفاده از محاسبات مدل گلوبر برای تابع توزیع نمایی پروتون، توانستیم خروج از مرکز را برای برخورد پروتون- پروتون محاسبه کنیم و با استفاده از سطح مقطع گلئون- گلئون واین خروج از مرکز ، شارش بیضوی v2 را معادل(%5-)-(%6-) در حدود انرژی lhc تخمین زدیم.

در فصل یک پس از معرفی اینترمیتنسی ، از مثالی برای درک مفهوم اینترمیتنسی استفاده شده است . بعد از آن بحث نظری اینتر میتنسی در تولید ذرات مطرح گردیده است. سپس اصلاحاتی در حالت تعدد محدود ذرات انجام شد و سپس گشتاورها را برای حالت بیشتر از دو بازه مورد بررسی قرار دادیم و در آخر این فصل شواهد تجربی در مبحث اینترمیتنسی را عنوان کردیم . در فصل دوم ، نشان داده شد که رابطه معروف بین ضرایب گشتاور و انتگرال های چگالی های تعدد در برگیرنده می تواند به ضرایب گشتاورهای تعمیم یافته بسط داده شود [13-10] . و همینطور نشان داده شد که روش های حذف افت و خیزهای آماری از تحلیل رویداد به رویداد که در فصل یک مورد بررسی قرار گرفته بود می تواند برحسب ضرایب گشتاورهای تعمیم یافته نیز تعمیم پیدا ک.....

مفهوم کمینه طول یکی از نتایج نظریه ریسمان و برخی مدل های گرانش کوانتومی می باشد که در سال های اخیر مورد توجه قرار گرفته است. بر اساس این مفهوم در مقیاس های پلانک برای اندازه گیری طول حد کمینه ای وجود دارد در حوزه مکانیک کوانتومی این مفهوم را می توان به صورت عدم قطعیت کمینه در اندازه گیری مکان بیان کرد. به طور طبیعی در کوانتوم مکانیک چنین مفهومی را نیز می توان به تکانه تعمیم داد. از دیگر نتایج نظریه ریسمان که در سال های اخیر بسیار مورد توجه قرار گرفته فضای ناجابجایی است. در این پایان نامه ضمن بیان چند مسئله از مکانیک کوانتوم با فرض کمینه طول به حل مسئله ذره در جعبه پرداخته شده و تأثیر کمینه طول را در مکانیک آماری بررسی می کنیم ، همچنین فضای فاز را معرفی کرده و کمیت های مختلف آماری را از جمله انرژی درونی ، آنتروپی و سایر کمیتها برای ذرات بدون جرم در دمای بالا ( t?? ) محاسبه می کنیم.

در این پایان نامه ابتدا به پیشینه تاریخی پیشنهاد وجود ذره نوترینو پرداخته شده است و اهمیت وجود جرم برای این ذره مورد بحث قرار می گیرد. در ادامه سعی می کنیم تا به مدل استاندارد که در آن ذره نوترینو بدون جرم در نظر گرفته شده است بپردازیم و برهمکنشهای حاوی نوترینو را به صورت اجمالی در این مدل بررسی کنیم. سپس سعی می کنیم تا مدلهای مطرح شده فرااستانداردی که برای نوترینوهای جرم دار مطرح شده را به صورت اجمالی مرور کنیم و نتایج آزمایشگاهی در زمینه پارامترهای نوترینویی را به همراه معرفی آزمایشگاه های معتبر در این زمینه بیان کنیم. در ادامه به آزمایش جدیدی که در gsi آلمان رخ داده است می پردازیم و سعی می کنیم تا ناهنجاری زمانی موجود در نرخ واپاشی ذرات که در این آزمایشگاه مشاهده شده را به کمک نوسانات نوترینویی توجیه کنیم و از این دیدگاه جرم نوترینو را بیابیم. در راستای بررسی و توجیه ناهنجاری های زمانی در این آزمایشگاه توجه اصلی ما به روابط و قوانین تئوری یافتن پارامترهای نوسان های نوترینویی معطوف است.

در این پایان نامه برآن شدیم تا به معرفی مدل پدیده شناختی ولون بپردازیم و با استفاده از آن، تابع ساختار غیر قطبیده و قطبیده پروتون را محاسبه کنیم. در این مسیر از نتایج پراکندگی ناکشسان ژرف کمک گرفتیم. مدل کوارک پارتونی را معرفی کردیم و سهم اسپینی هرکدام از پارتون های درون پروتون در اسپین پروتون را محاسبه کردیم و نشان دادیم سهم اصلی در ساختار اسپین پروتون را کوارک های ظرفیتی، گلئونها و تکانه زاویه ای بین جفت کوارک و پادکوارک دریا و گلئونها ایفا می کنند. معادلات glap و dglap را مطرح و با استفاده از آنها تابع ساختار غیر قطبیده و قطبیده نوکلئون را بر حسب توابع توزیع غیر قطبیده و قطبیده پارتونی بدست آوردیم. در انتها به بیان قانون جمع بیورکن که گشتاور نخست توابع ساختار قطبیده پروتون و نوترون از آن پیروی می کند پرداختیم و جریان های محوری هشت تایی را بدست آوردیم. دیدیم که این مقدایر فیزیکی از یک سو با استفاده ازگشتاور نخست تابع ساختار قطبیده پروتون و از سوی دیگر ، از داده های آزمایشگاهی برهم کنش ضعیف بدست می آید.

در این تحقیق به بررسی واپاشی نیمه لپتونی مزون پرداخته ایم. تحلیل چنین گذارهایی، اطلاعات مفیدی را درمورد بر هم کنش های قوی مزون شبه اسکالر k و هم چنین ساختار درونی این مزون فراهم می کند. بررسی این واپاشی را در چارچوب قواعد جمع سه_نقطه ایqcd انجام داده ایم. در طی مراحل مختلف این پایان نامه، از مقالات موجود در قسمت مراجع بهره برده ایم. همچنین از بسته های نرم افزاری mathematical و maple استفاده کرده ایم. در انتها به عوامل ساخت این واپاشی پرداخته ایم. این عوامل ساخت، از این جهت که در به دست آوردن دامنه واپاشی و نسبت انشعاب برهم کنش های مورد نظر کاربرد دارند، فاکتور مفیدی قلمداد می شوند.

در این پایان نامه فرم فاکتور الکترومغناطیسی (برداری) کایون باردار را محاسبه در مرتبه یک حلقه محاسبه شده است. نظر به اینکه مطالعه دینامیک هادرون ها در انرژی پایین از طریق نظریه کرومودینامیک(qcd) بسیار مشکل است برای فایق آمدن بر این مشکل رهیافت نظریه میدان موثر ارائه شده است. در این نظریه ها میدان های دینامیکی تنها به میداهای مربوط به ذرات سبک محدود می شود و میدان های سنگین با انتگرال گیری از کنش حذف می شوند و تنها اثرشان به شکل ثابت هایی در نظریه میدان موثر ظاهر می شود. یکی از این نظریه ها، نظریه موفق میدان های موثر کایرال برای مزون ها است. در این پایان نامه از این نظریه برای محاسبه فرم فاکتور استفاده می شود. این محاسبات را تا مرتبه یک حلقه ادامه داده ایم. از طرفی داده های تجربی که از پراکندگی الکترون با کایون به دست آمده اند امکان محک نظریه را فراهم می کند. محاسبات عددی را با برازش عبارت بدست آمده از نظریه بر یک چند جمله ای انجام داده ایم و سرانجام شعاع بار کایون را مقدارfm2 414/. به دست می آوریم که با مقدار تجربی آن سازگاری خوبی دارد.

بوزون هیگز بر اثر شکست خودبه خودی تقارن و تبدیل های پیمانه ای موضعی در لاگرانژی مدل استاندارد تولید می شود. موضوع اصلی این پایان نامه محاسب? آهنگ واپاشی بوزون هیگز در فرایند است. این محاسبه انجام گرفت و نمودار آهنگ واپاشی بر حسب جرم هیگز رسم شد.

در فصل اول این پایان نامه مقدمه ای کوتاه از منشا این طول کمینه و مفهوم آن را بیان می کنیم.در فصل دوم خواهیم دید که وجود طول کمینه به یک رابط? عدم قطعیت تعمیم یافته می انجامد. در فصل سوم، تلاش می شود طیف انرژی تعمیم یافته نوسان کر هماهنک ساده را به روش اختلالی محاسبه کرده و آن را با مقدار به دست آمده از روش دقیق مقایسه کنیم. در فصل چهارم به کمک رابط? تکانه تعمیم یافته به بررسی معادل? دیراک می پردازیم و خواهیم دید که در مقیاس پلانک وجود ذر? آزاد غیر ممکن است. در فصل پنجم، در چارچوب رابط? عدم قطعیت تعمیم یافته یه یک معادلل حالت تعمیم یافته برای ستارگان کوارکی می رسیم که این معادله ستارکان کوارکی فشرده تری را پیش بینی می کند. سرانجام در فصل ششم، به یک معادله حالت توصیف کنند? لحظ? مه بانگ میرسم که با کمک آن معادلات فریدمن را حل کرده و خواهیم دید که با فرض وجود یک طول کمینه عالم در لحظ? مه بانگ دارای یک طول مشخص بوده است.

در این پایان نامه بر آن شدیم با معرفی مدل پدیده شناختی ولون و با استفاده از آن عامل شکل پایون را محاسبه کنیم. همچنین در این مسیراز تئوری پراکندگی ژرف ناکشسان کمک گرفتیم. ابزار کار ما نتایج بدست آمده از آزمایشگاه جفرسون jlab بود. محاسبه نظری عامل شکل پایون در تکانه انتقالی کم، سابقه طولانی دارد. رفتار آن در تکانه های انتقالی بزرگ ناشناخته است. آزمایش هایی که در آزمایشگاه جفرسون (jlab) در حال انجام است، بر آن است که تکانه انتقالی را تا q^2=6gev^2 افزایش دهد. توصیف پایون در انرژی های بالا موضوع نظری مهمی است. عامل شکل در حقیقت بیانگر ساختار درونی هادرون است و توزیع بار و جریان در هادرون را می دهد و به صورت تبدیل فوریه تابع بار، f(x) ، بیان می شود. عامل شکل در مدل ولون از تابع توزیع پارتون در هادرون که تقلیدی پدیده شناختی از تابع موج هادرون است، بدست می آید. در این پایان نامه خواهیم کوشید تابع موجی برای پایون بعنوان حالت مقید کوارک- پادکوارکی بیابیم و ثابت واپاشی پایون را از طریق مدل ولون بدست آوریم. ثابت واپاشی پایون از اعداد مهم در فیزیک ذرات بنیادی است.

در این پایان نامه، سطح مقطع تولید مزونd^± در ناحیه ترکش پایون در برخورد پایون- پروتون با استفاده از مدل پدیده شناختی ولون و سازوکار باز ترکیب محاسبه شده است. با بکارگیری مدل ولون، تابع باز ترکیب مزون d تولید شده محاسبه و سپس از تابع توزیع پارتون ها در تقریب های lo و nlo برای محاسبه ی تابع توزیع دو پارتونی در مدل ولون استفاده شده است. درادامه با محاسبه ی سطح مقطع تولید مزون d در تقریب lo نتایج را با سطح مقطع تولید، در تقریب nloمقایسه کرده ایم. در پایان نشان داده ایم که نتایج حاصله lo و nlo به خوبی با داده های تجربی آزمایش wa 82 در انرژی 340 gev/c توافق دارد.

به کمک معادله ی دیراک می توان طیف انرژی و ویژه تابع های ذراتی که دارای اسپین 1/2 هستند را می توان به دست آورد.در حل این معادلات بایستی پتانسیل هایی که در رفتار هسته موثر هستند را وارد کنیم.نتایج به دست آمده گاها با نتایج حاصل از آزمایشگاهی تفاوت زیادی دارد.به همین خاطر روش ریاضی موسوم به q-تغییر شکل یافتگی می تواند برخی از این کاستی ها را رفع کند که در این پایان نامه مورد بررسی قرار گرفته است.

در پراکندگی ژرف ناکشسان لپتون از هادرون اندرونه ی هادرون هدف کاویده می شود.نتایج تجربی به صورت توزیع کوارک ها بر حسب کسر تکانه ای داده می شود که هر گونه ی پارتونی حمل می کند، وقتی کسر تکانه کوچک است (از مرتبه کمتر از فیزیک فرایند چندان شناخته شده نیست.در این بازه به سبب انباشت زیاد پارتون ها، بین شان بر هم کنش روی می دهد. این فرایند شبیه پدیده پراش است.در این پایان نامه به جستجوی ارتباط پدیده های کوانتوم کرومودینامیکی با پدیده ی پراش که می توان آن را به صورت تبادل حالت هایی به پامرون در نظر گرفت خواهیم پرداخت.

در این پایان نامه بر آن شدیم با معرفی مدل نامبو-جونا-لازینیو یا به اختصار مدل njl و با استفاده از آن تابع موج پایون را محاسبه کنیم . همچنین در این مسیر از فرمول بندی جبهه نور بهره گرفتیم. در حقیقت مدل njl تقریب مناسبی از نظریه کرومودینامیک کوانتومی یا qcd در انرژی پایین می باشد و محاسبات در این مدل آسان تر از محاسبات پیچیده qcd و به ویژه qcd غیراختلالی می باشد. همچنین تابع موج مدل njl شکل بسیار ساده ای خواهد داشت که در عین سادگی تابع موج مطلوبی می باشد. در این پایان نامه خواهیم کوشید تابع موجی برای پایون به عنوان حالت مقید کوارک-پادکوارکی از مدل njl به دست آوردیم و برای آزمودن این تابع موج مشاهده پذیرهایی مانند ثابت واپاشی، شعاع باری و ضریب شکل الکترومغناطیسی و گرانشی را حساب خواهیم کرد و آن ها را با نتایج تجربی مقایسه خواهیم نمود.

هدف ما در این کار، یافتن تابع توزیع عرضی پارتون ها در پروتون بوده است، در این راستا تلاش کرده ایم، با انواع توابع توزیع عرضی پارتون ها (tmd,gpd,ipd)، در فضای مکان و یا تکانه آشنا شده و خصوصیات آن ها را بیان کنیم، در هر مورد، این توابع توزیع را در یک حالت خاص (پارتون های ناقطبیده در پروتون ناقطبیده) به دست آورده و نمودارهای آن ها را رسم و تحلیل کرده ایم. در آخر تابع توزیع دیگری به نام توزیع ویگنر کوارک ها را معرفی نموده ایم، این تابع، بین توابع توزیع احتمال پارتون ها در فضای مکان و تکانه ارتباط برقرار می کند و اطلاعات کامل تر و جامع تری را نسبت توابع توزیع عرضی که تا کنون شناخته ایم، در اختیار ما قرار می دهد. توزیع ویگنر کوارک ها، در حدود خاصی به توابع توزیع tmd و ipd ( و در نتیجه gpd ) کاهش پیدا می کند، از آن جا که این توزیع در آزمایشگاه اندازه گیری نشده، تحلیل های پدیده شناختی و استفاده از مدل های پدیده-شناختی در محاسبه ی آن اهمیت ویژه ای دارد. ما فرمی را برای تابع توزیع ویگنر پارتون های ناقطبیده در پروتون ناقطبیده پیشنهاد داده و مورد تحلیل و بررسی قرار داده ایم. برای محاسبه ی این توزیع، لازم بود از حدود مختلف آن که در آزمایشگاه قابل اندازه گیری هستند استفاده کنیم، حد tmd آن موجود بود ولی لازم شد که حد ipd آن را محاسبه کنیم که این کار را نیز انجام داده ایم، در تمام محاسبات این کار از مدل پدیده شناختی ولون استفاده شده، همچنین این محاسبات در چارچوب مخروط نوری انجام گردیده.

در این تحقیق تولید تشدید در برهم کنش های قوی بین هادرون ها در چارچوب مدل کوارکی خاصی بررسی خواهد شد.تلاش خواهیم کرد ویژگی های فیزیکی برخی از این تشدیدها که به تازگی دیده شد ه اند، را تعیین کنیم. بررسی تشدیدها که با ساخت شتاب دهنده ها آغاز شده است، شاید به 40 سال اخیر برمی گرددکه به شناسایی ذرات زیادی، مزون ها و باریون ها می انجامد. در آزمایش های جدید نیز تشدیدهایی از این دست دیده می شودکه برخی از آن ها منحصربفردند مانند x(3872).همچنین سامانه های 4 کوارکی و 5 کوارکی که موضوع موردتوجه سال های اخیر نظریه پردازان و تجربی دان ها بوده است را بررسی می کنیم که روش تحقیق کاملاً نظری است.

در مهرماه سال گذشته، همکاران opera یافته هایشان را که خبر از نوترینوهایی با سرعتی بیش از سرعت نور می داد، منتشر کردند. این موضوع، اگر واقعیت داشت، مسئله های بنیادی مهمی پیش روی فیزیک جدید قرار می داد، ولی چند ماه بعد به دلیل خطای سیستماتیکی مربوط به حرکت نسبی ساعت های اتمی سوار بر ماهواره های جی.پی.اس که از جانب گروه اپرا نادیده گرفته شده بود یا به علت خوب اداره نشدن آزمایش رخ داده بود، نتایج این آزمایش رد شد. در این پایان نامه ما آزمایش اپرا را بازخوانی و نتایج آن را بررسی می کنیم. هم چنین فرضیه های ممکن برای توجیه وجود نوترینوی ابرتند را بیان می کنیم.

در این پایان نامه، مکانیک آماری سیاهچاله ها را با استفاده از ترمودینامیک هندسی معرفی می کنیم و ترمودینامیک سیاهچاله های مختلف را با روش هندسی بررسی می کنیم. اسکالر انحنای متریک وینهولد و راپنیر از روی انحنای ریمانی تعریف می شود. متریک راپنیر با استفاده از مشتق دوم آنتروپی نسبت به انرژی (جرم سیاهچاله) و دیگر پارامترهای فزونور ترمودینامیکی از قبیل تکانه زاویه ای و بار الکتریکی سیاهچاله به دست می آید، همچنین متریک وینهولد از طریق مشتق دوم جرم نسبت به آنتروپی و دیگر پارامتر های ترمودینامیکی محاسبه می شود. اگر مکانیک آماری مربوط به یک سیستم بدون برهم کنش مانند گاز ایده آل باشد، انحنای ترمودینامیکی صفر است. تکینگی های انحنای راپنیر بر نقاط تبدیل فاز در سیستم ترمودینامیکی منطبق است. همچنین ما به بررسی خانواده های مختلف سیاهچاله ها از قبیل سیاهچاله btz، سیاهچاله ریسنر- نردستروم (rn)، سیاهچاله rn در ابعاد بالاتر، سیاهچاله کر و سیاهچاله کر- نیومن (kn) می پردازیم و در می یابیم که مقدار انحنای متریک راپنیر در سیاهچاله های btz، rn وrn در ابعاد بالاتر، صفر است. در حالیکه مقدار انحنای متریک وینهولد این سیاهچاله ها غیر صفر می باشد. اما در سیاهچاله کر مقدار انحنای متریک راپنیر غیر صفر و مقدار انحنای متریک وینهولد صفر می باشد. همچنین رابطه ی بین فیزیک کوانتومی سیاهچاله ها و هندسه ی ناجابجایی را بیان می کنیم. در فضا- زمان ناجابجایی ساختار گسترده جایگزین ساختار نقطه ای مانند می شود و چگالی جرمی بوسیله توزیع گوسی محاسبه می شود. ما رابطه ی جرم و آنتروپی سیاهچاله های btz چرخان و باردار را در فضای آنتی دوسیته ناجابجایی محاسبه می کنیم. سپس با کمک آن، کمیت های فیزیکی نافزونور و انحنای ترمودینامیکی را برای آنها ارائه می دهیم.

در این پژوهش ارتباط بین مسئله ی تورم و ثابت کیهان شناسی بررسی می شود. طبق نظریه تورم دائمی کیهان های دیگری علاوه بر کیهان ما، در مجموع یک بس عالم، وجود دارد. بنابراین این سوال مطرح می-شود که آیا ثابت های طبیعی مثل ثابت کیهان شناسی در تمامی این کیهان ها یکسان اند؟ یا به طور کلی تر باید پرسید آیا قانون های فیزیکی در تمام این عالم ها همان هایی هستند که در عالم ما برقرار است؟ پاسخ به این پرسش نیاز به یافتن توزیع احتمال کیهان های مختلف در بس عالم دارد. این توزیع احتمال، به بسیاری از پرسش های پیش روی کیهان شناسان پاسخ می دهد. این توزیع حتی پاسخ می دهد که چرا ثابت کیهان شناسی کیهان ما این اندازه کوچک است. به کمک وزن های آماری می توان توزیع احتمال کیهان ها در نظریه ی بس عالم را به دست آورد.

کاری که پیش روی شما قرار دارد، کوششی است در راستای بررسی پدیده ی نوسان نوترینو در ماده و نقض تقارن مرکب پاریته و همیوغ بار (cpv). بنابراین، کوشیدیم مفهوم نوسان نوترینو را بازخوانی کنیم. برای رسیدن به هدف اصلی این پژوهش، لازم بود نخست نوسان نوترینو وcpv را در خلاء بررسی کنیم. پی آمدهای نوسان نوترینو در پایه ی سه نوترینو، در مقایسه با پایه ی دو نوترینو متفاوت است. این تفاوت، برای طراحی کارخانه های نوترینو در آینده اهمیت دارد. هدف مهم این کارخانه ها، اندازه گیری پارامترهای نوسان است. در این راستا، فرمالیزم به نسبت دقیقی را برای احتمال گذار نوترینو در حالت خاص ماده با چگالی ثابت و در پایه سه نوترینو به دست آوردیم. برای این کار، از ماتریس تحول زمانی و همچنین کوچک بودن پارامترهای و بهره گرفتیم. در ادامه به طور خاص، احتمال گذار در کانال را در حضور ماده حساب کردیم و همانندی آن را با کار در نوسان نشان دادیم. اهمیت بررسی نوسان در این است که، فراوانی نوسان نوترینوی میون اتمسفری به نوترینوی تائو را در مقایسه با نوسان آن به نوترینوی الکترون تأیید می کند. همچنین، کوشیدیم با بررسی وابستگی احتمال نقض تقارنcp به پارامتر ، آزمایش هایی را پیش-بینی کنیم که به اندازه گیریcpv در نوسان نوترینو در حضور ماده کمک می کنند. دستاورد این آزمایش-ها، پی بردن به یکی از چالش برانگیز ترین مباحث روز، یعنی نقض تقارن cp در بخش لپتونی است.در این پژوهش، برای نشان دادن وابستگی احتمال های نوسان و امکان نقض تقارنcp در حضور ماده به پارامتر های و ، نمودارهایی را برای شماری از پروژه های در حال مطالعه ی نوسان نوترینو رسم کردیم. این کار، گامی مهم در راستای کمک به یافتن مقدار دقیق این پارامترها در آزمایش های پیش رو خواهد بود.

در سال های اخیر گواه هایی مبنی براینکه ممکن است تقارن لورنتس در انرژی های بالا شکسته شود بدست آمده است. لذا بررسی جنبه های مختلف نظریه هایی که در آن ها تقارن لورنتس شکسته شده است چه از دید تجربی و چه از دید نظری مهم می باشد. با این دیدگاه در این پایان نامه ابتدا اهمیت مدل های شکست تقارن لورنتس مورد مطالعه قرارمی گیرد. سپس با انتخاب یکی از مدل ها، پس از کوانتش، توابع وایتمن مربوط به آن را بدست می آوریم و خواص آن را با خواص توابع وایتمن مدلی که تقارن لورنتس در آن وجود دارد (شکسته نشده) مقایسه می کنیم. درنهایت قضیه بازسازی را برای این مدل ها بررسی می کنیم.

در متن حاضر به برخورد ‏‎nn‎‏ پرداخته و ضمن پرداختن به ذرات با اسپین و پارامترهای پلاریزاسیون ، روابط بین پارامترهای پلاریزاسیون و دامنه های برخورد را در برخورد ‏‎pp‎‏ مشخص کرده ، همچنین در به دست آوردن این روابط از قوانین تقارنی موجود در فیزیک استفاده کرده و دامنه های برخورد را به حداقل کاهش می دهیم.