کوانتش میدان اسپین 2/3 در فضا- زمان دوسیتر
پایان نامه
- وزارت علوم، تحقیقات و فناوری - دانشگاه رازی - دانشکده علوم
- نویسنده علی عزیزی
- استاد راهنما محمد وحید تکوک
- تعداد صفحات: ۱۵ صفحه ی اول
- سال انتشار 1391
چکیده
در این پایان نامه کوانتش هموردای میدانهای آزاد اسپین 2/3 در فضا- زمان چهار بعدی دوسیتر بر اساس ویژگی تحلیلی بودن در مینیفلد مختلط شبه ریمانی معرفی می شود. این میدان در دو بخش جرم دار و بدون جرم مورد مطالعه قرار می گیرد. بدون جرم مربوط به ناوردای کنفورم و انتشار روی مخروط نوری بوده درحالیکه جرم دار مربوط به حالت های است که در حد انحنای صفر روی میدان های جرم دار در فضای مینکوفسکی می افتند. برای این منظور در ابتدا معادله میدان را با استفاده از اپراتورهای کازیمیر و ویژه مقادیر آنها بدست آورده و سپس جواب های آن را محاسبه می کنیم که مستقل از انتخاب سیستم مختصات می باشند. در ادامه تابع دو نقطه را محاسبه کرده و اپراتور میدان و فضای هیلبرت را تعریف می کنیم. در حالت بدون جرم مسئله ناوردای پیمانه ای را بررسی کرده و با ثابت کردن پیمانه، ساختار سه گانه های گوپتا- بلولر را ذکر خواهیم کرد.
منابع مشابه
کوانتش میدان های اسپینوری "بدون جرم" در فضا-زمان دوسیتر
مشاهدات اخیر، جهانی با شتاب مثبت را پیش بینی می کند و در تقریب اول فضا-زمانی که ما در آن زندگی می کنیم را می توان بصورت یک فضا-زمان دوسیتر در نظر گرفت و یکی از مفاهیم بسیار مهم در این فضا-زمان، کوانتش میدان ها می باشد. در این پایان نامه کوانتش هموردای میدان اسپین2/3 برای حالت "بدون جرم" در فضا-زمان دوسیتر بررسی خواهد شد. اساس کار، محاسبه ی معادله ی میدان "بدون جرم" اسپین2/3 در فضا-زمان دوسیتر...
کوانتش میدان های اسپینوری جرم دار در فضا-زمان دوسیتر
چکیده در این پایان نامه کوانتش هموردای میدان جرم دار، اسپین2/3 در فضاـ زمان دوسیتر بررسی خواهد شد. درابتدانگاهی اجمالی به چگونگی شکل گیری فضای منحنی وسیرتاریخی وتکاملی تئوری میدان های کوانتومی خواهیم داشت. سپس شرح مختصری ازفضا-زمان دوسیتررا که جواب معادله کیهانشناسی اینشتین است ?بیان می کنیم. درادامه مروری برکوانتش میدان های اسکالر? برداری? اسپینوری و میدان هایی بااسپین 2/3 خواهیم داشت. اس...
15 صفحه اولبررسی فضا-زمان های دوسیتر و پاد دوسیتر و کاربرد آن ها در انرژی های بالا
ساده ترین حل برای معادله ی انیشتین با ثابت کیهانشناسی، فضاهایی با انحنای ثابتr=2d/(d-2) ? هستندd) بعد فضا-زمان است). برای حالت خاص ?=0فضا-زمان مینکوفسکی، ?>0 فضا-زمان دوسیتر و برای ?<0فضا-زمان پاد دوسیتر را خواهیم داشت. این فضاها بیشترین تقارن و در نتیجه بیشترین تعداد بردار کیلینگ را دارند. در این پژوهش ابتدا مروری خواهیم داشت بر هندسه ی دیفرانسیل بر روی خمینه ها، سپس به بررسی هندسی فضا-زمان ...
کوانتش مشاهده پذیر های کلاسیکی روی دوسیتر 3+1
فضا-زمان دوسیتر3+1،جواب معادله انیشتین در حالت خلاء و با ثابت کیهان شناسی مثبت، به صورت یک هذلولیوار چهار بعدی که در فضا-زمان مینکوفسکی پنج بعدی شناور است در نظر گرفته می شود. هدف این پایان نامه کوانتش مشاهده پذیر های کلاسیکی مربوط به حرکت ذره جرم دار روی دوسیتر به کمک حالت های همدوس می باشد. بدین منظور ما ابتدا فضای فاز مربوط به این حرکت ( که مورد نیاز این روش می باشد) را به روش اربیت الحاقی ب...
15 صفحه اولگذار نیمه‌لپتونی B در فضا - زمان ناجابه‌جایی
In this paper, we study the noncommutative effect on the semileptonic transition of B Ò Dlv . We replace the weak interaction vertex in the ordinary space with its counterpart in the noncommutative space. It is shown that, more new form factors are needded to describe the hadronic part of the transition amplitude. All the form factors are obtained at the lowest order of three point QCD sum rul...
متن کاملهمزمانی ساعتها در فضا – زمان عام
Einstein and transport synchronizations of infinitesimally spaced and distant clocks are considered in a general Riemannian space-time. It is shown that infinitesimally spaced clocks can always be synchronized. In general one can not find observers for whom distant clock are Einstein synchronized but transport synchronized observers do always exit. Whenever both procedures are possible, they ...
متن کاملمنابع من
با ذخیره ی این منبع در منابع من، دسترسی به آن را برای استفاده های بعدی آسان تر کنید
ذخیره در منابع من قبلا به منابع من ذحیره شده{@ msg_add @}
نوع سند: پایان نامه
وزارت علوم، تحقیقات و فناوری - دانشگاه رازی - دانشکده علوم
کلمات کلیدی
میزبانی شده توسط پلتفرم ابری doprax.com
copyright © 2015-2023