در این رساله، هدف ، بررسی انرژی نقطه صفر نوسانگر هارمونیک ، در نظریه کوانتومی بوهمی است در این راستا، نخست در فصل اول با مروری بر مکانیک کلاسیک و تعبیر رایج مکانیک کوانتومی و همچنین آزمایش دو شکافی یانگ برخی زمینه ها و دلایل ارائه نظریه کوانتومی بوهمی بررسی شده است . سپس در فصل دوم به بیان اصول و ویژگی های مهم نظریه کوانتومی بوهمی پرداخته شده است و در فصل سوم حل مسئله نوسانگر هارمونیک در مکانیک...

حالت های همدوس و خواص آنها برای نوسانگر هارمونیک مورد بررسی قرار گرفته است. با در نظر گرفتن گسستگی بار الکتریکی، تئوری مربوط به مدارهای الکتریکی کوانتومی مزوسکوپی مطالعه شده است. با یک نگاشت مناسب هم ارزی بین عملگرهای موجود در هامیلتونی این مدارها و عملگر جابجایی نوسانگر هارمونیک نشان داده شده است. بر اساس دینامیک جبر لی و با استفاده از روش تجزیه ی لوی ـ مالسیو، تحول زمانی حالت های همدوس برای م...

در این مقاله با در نظر گرفتن اثر حرکت فرمی و انرژی بستگی هسته ای، تابع ساختار و نتایج emc را برای هسته های 40 ca و 56 fe با استفاده از مدل نوسانگر هارمونیک و با در نظر گرفتن پارامتر ħω مختلف برای پوسته های مختلف داخل هسته که مرتبط با میانگین مربع شعاع هسته بوده و با استفاده از توابع ساختار نوکلئون های آزاد grv ، محاسبه می کنیم. سپس سطح مقطع دیفرانسیلی پراکندگی لپتونها از این هسته ها را نیز در ا...

پدیده تولید هارمونیک توسّط الکترون های نوسانگر در میدان یک لیزر قوی به عنوان ابزاری برای تولید تابش با طول موج کوتاه همواره مورد توجه بوده است. دراین میان پلاسما به عنوان محیطی که مکانیسم های بسیاری را برای تولید هارمونیک های بالا در برهمکنش با لیزر دراختیار قرار می دهد، به خوبی شناخته شده است. باتوجه به گستره وسیع کنونی کاربردهای لیزر در تقریباً تمامی شاخه های دانش و فناوری، مزیت های فراوان چنین...

در مکانیک کلاسیک محدودیتی برای تعیین همزمان مکان و تکانه یک ذره وجود ندارد و qi و pi که به عنوان مختصات کانونی شناخته می شوند، هر کدام یک عدد هستند. اما در مکانیک کوانتومی به خاطر اصل عدم یقین هایزنبرگ نمی توان به طور همزمان و تکانه ذره را تعیین کرد. در واقع در اینجا با مشاهده پذیرهای مکان و تکانه سروکار داریم که در روابط زیر صدق می کنند. [xi, xj][pi, pj]0 [xi, pj]ih ij در تئوری ای که در این پا...

در مکانیک کلاسیک محدودیتی برای تعیین همزمان مکان و تکانه یک ذره وجود ندارد و qi و pi که به عنوان مختصات کانونی شناخته می شوند، هر کدام یک عدد هستند. اما در مکانیک کوانتومی به خاطر اصل عدم یقین هایزنبرگ نمی توان بطور همزمان مکان و تکانه ذره را تعیین کرد. در واقع در اینجا با مشاهده پذیرهای مکان و تکانه سر و کار داریم که در روابط زیر صدق می کنند. [xi,xj][pi,pj]o، [xi,pj]ih ij در تئوری ای که در این...

در فصل اخیر به تعریف کلاسیکی مسئله ی کپلر می پردازیم و بررسی می کنیم که آیا مسئله ی کپلرکلاسیکی مقدار ثابت دیگری را علاوه بر تکانه ی زاویه ای که از تقارن کروی پتانسیل کولمبی در سیستم است را دارا می باشد. سپس به تعیین مدارات حرکت جسم سماوی تحت پتانسیل کولمبی کلاسیک می پردازیم و ویژه مقدارهای انرژی مدارات کپلری را تعیین می نمائیم. در بررسی طیف انرژی اتم هیدروژن مشاهده شد که دارای تبهگنی بزرگتر از...

در این مقاله یک سیستم کوانتومی بس ذره ای در نظر گرفته شده است. سپس به آن سیستم دو بر همکنش وابسته به زمان نوسانگر هارمونیک و میدان الکتریکی اضافه می گردد. نوع تغییرات آن ها به صورت کاملا عمومی فرض شده است. سپس با استفاده کردن از روش های جبری، تحول زمانی این سیستم بس ذره ای کوانتومی بررسی می گردد. برای مطالعه این تحول زمانی از روش های پویای ناوردای پویای لوییس و رزنفلد و عملگر تحول زمانی استفاده...

در این پایان نامه انواع قضیه های افت و خیزی و اثبات آنها را مطرح کرده و معادله جارزینسکی را به عنوان یکی از مهمترین این فضیه ها برای سیستیم های کوانتومی ساده و مرکب مرور کرده ایم. سپس تعمیم این معادله را برای وضعیتی که سیستم با انجام کار از تعادل دور شده و در طول این فرایند دمای آن نیز متغیر است به دست آوردیم. این معادله تعمیم یافته را برای سیستم های کلاسیکی و کوانتومی بررسی نموده و برای تایید ...

در این پژوهش، معادله دیراک برای پتانسیل ویلیامز-پائولیوس که شامل برهمکنش تانسوری شبه کولمبی با عدد کوانتومی اسپین-مدار دلخواه ? است، با به کارگیری تقریب گرین و آلدریچ و با استفاده از روش ابرتقارن برای دو حالت تقارن اسپینی و شبه اسپینی حل شده است. در حالت تقارن اسپینی اندازه پتانسیل های اسکالر و برداری تقریبا برابر ( ) و در حالت تقارن شبه اسپینی مجموع پتانسیل های اسکالر و برداری مقداری ثابت ( ) ...