خمینه ی ریمانی (m,g) را یک خمینه ی انیشتن می نامیم هرگاه انحنای ریچی متناظر با متر ‎g‎ مضربی از خود ‎g‎ باشد. در این صورت برای یک عدد ثابت ??r ‎ خواهیم داشت r_ab=?g_ab‎. معادله ی اخیر معادله ی انیشتن نامیده می شود که یک دستگاه ‎pde ‎ مرتبه دوم غیرخطی است. در حالت کلی پیدا کردن جواب های معادله ی انیشتن کار ساده ای نیست. با این حال اگر m فشرده و یا همگن باشد، روش هایی برای ساده کردن محاسبات و تبد...

در این پایان نامه متر های ریشه ‎-‎mام انیشتینی را مورد بررسی قرار داده و نشان می دهیم که اگر f یک متر انیشتینی ریشه ‎ -‎mام باشد ، یعنی ric=(n‎ -‎1 ) kf*f که در آن k یک تابع اسکالر می باشد ،آنگاهk=0 ‎ لذا ric=0.‎ ‎‎‎ همچنین این خاصیت را برای متر های ریشه ‎m-ام انیشتن ضعیف شده مورد بررسی قرار می دهیم. لازم به ذکر است مطالب ذکر شده از مقاله زیر است: y‎. ‎yu and y‎. ‎you, on einstein m-th...

آشنایی با منیفلدهای شبه انیشتن و شبه انیشتن تعمیم یافته

روی نمودار کسر چگالیده بر حسب دما تصحیحاتی انجام داده شده است. تعداد ذرات محدود و برهمکنش های دافعه، باعث کاهش چگالی کسر چگالیده می شود و این منجر به افزایش دمای بحرانی می شود. و برعکس، حد ترمودینامیکی و برهمکنش های جاذبه دمای بحرانی را کاهش می دهند. این تصحیحات، با لحاظ شرایط آزمایشگاهی که اغلب در پتانسیل نوسانگر ناهمسانگرد رخ می-دهند، باعث افزایش دمای بحرانی می شوند. با حذف شرط حد توما...

در این رساله به کاربرد نظری? تقارنی لی در هندس? منیفلدهای والکری به منظور حل دستگاه معادلات انیشتن، پرداخته شده است. در فصل نخست پیش درآمدی از مفهوم تقارن های لی برای معادلات دیفرانسیل بیان شده است. همچنین طریق? محاسب? تقارنهای یک معادله بیان شده و برای ملاحظه کاربردی آن، تقارن های لی معادله شار ریچی دو بعدی محاسبه شده است. فصل دوم شامل معرفی مفاهیم مقدماتی منیفلدهای والکری و قضایای مرتبط با آن...

در سال 1950 goldhaber - goldhaber - lee - pais (gglp) اختلافی را بین توزیع دو ذره ای پایونهای همنام و غیرهمنام که در نابودی پروتون - پادپروتون تولید می شوند مشاهده کردند. این اختلاف منجر به معرفی تابع همبستگی بوز - انیشتین شد، این تابع که نتیجه ای از تقارن توابع موج بوزونهای یکسان است به تبدیل فوریه توزیع چشمه پایونها ربط دارد. با این تکنیک می توان بعد چشمه تولید پایونها را محاسبه کرد. برای است...

ارتباطهای سازگار با متریک بدون تاب همیشه اساس نوشتن معادلات در نظریه گرانشی انیشتن بوده است . یکی از راه های عمومی تر نمودن این معادلات حذف قیودی است که بر این ارتباطها قرار داده می شده است . به عنوان مثال می توان از شرط بدون تاب بودن ارتباط صرفنظر نمود و مقدار تاب را محاسبه کرد. این نکته را باید در نظر گرفت که کیفیت هندسی این معادلات ، به جای این که از متریک ناشی شود، از بر هم کنش هاییک ه وابس...