مشاهدات اخیر، جهانی با شتاب مثبت را پیش بینی می کند و در تقریب اول فضا-زمانی که ما در آن زندگی می کنیم را می توان بصورت یک فضا-زمان دوسیتر در نظر گرفت و یکی از مفاهیم بسیار مهم در این فضا-زمان، کوانتش میدان ها می باشد. در این پایان نامه کوانتش هموردای میدان اسپین2/3 برای حالت "بدون جرم" در فضا-زمان دوسیتر بررسی خواهد شد. اساس کار، محاسبه ی معادله ی میدان "بدون جرم" اسپین2/3 در فضا-زمان دوسیتر...

موضوع این پایان نامه ، کوانتش مشاهده پذیر های کلاسیکی برای ذره جرم دار مربوط به فضای دوسیتر 1+1 روی حلقه مختلط می باشد . فضای دوسیتر 1+1 را می توان به صورت یک هیپربولوئید در فضای مینکوفسکی سه بعدی تجسم نمود . یکی از مباحث جالب در این فضا ، کوانتش مشاهده پذیر های کلاسیکی به روش حالت های همدوس می باشد . در این روش ، ابتدا فضای فاز مربوط به هیپربولوئید را که فضای کتانژانت مربوط به یک حلقه است تعی...

دوسیتر 1+1 یک هذلولی وار دو بعدی است که در فضای مینکوفسکی سه بعدی شناور می باشد. این رویه حالت تقلیل یافته جواب معادله اینشتین برای خلا با ثابت کیهان شناسی مثبت می باشد. در این پایان نامه قصد داریم با استفاده از حالت های همدوس و کوانتش به روش برزین، ناجابجایی عملگرهای وابسته به این فضا را مورد بررسی قرار دهیم. گروه تقارنی متناظر با دوسیتر 1+1 گروه غیر فشرده su(1,1)می باشد که فضای همگن آن شامل س...

با توجه به شواهد کیهان شناسی جهانِ فیزیکی ما دارای ثابتِ کیهان شناسی مثبت می باشد. به این دلیل ، مهم است که فضای دو سیتر ، که جواب خلا معادل? اینشتین با ثابت کیهان شناسی مثبت است، به عنوان یک مدل ساده ای از یک فضای واقعی کیهان شناسی پرداخته شود. در اینجا ابتدا به بررسی فضای دو سیتر به عنوان یک فضای متقارن ماکسیمال می پردازیم و آن را در مختصه های مختلف بیان کرده و ساختار علی آن را بیان می کنیم. سپ...

حرکت ذره جرم دار روی دوسیتر 1+3 دارای فضای فازی معادل با کره مختلط سه بعدی می باشد. هدف ما در این کار بررسی این حرکت در چارچوب مکانیک کوانتومی است. گذار از مکانیک کلاسیک به مکانیک کوانتومی به کمک حالت های همدوس امکان پذیر می باشد. بنابراین در این کار ما با تعیین این حالت ها ، به کوانتش مشاهده پذیر های کلاسیکی می پردازیم.

در اثر برخورد یون های سنگین نسبیتی در برخورد دهنده های هادرونیlhc وrhic محیطی با جفت شدگی قوی با نام پلاسمای کوارک گلوئون ایجاد می شود. توصیف چنین محیطی با استفاده از روش اختلالی به علت جفت شدگی قوی محیط میسر نمی باشد. بنابراین برای توصیف چنین محیطی از تناظر ads/cft استفاده می شود. در این پایان نامه با استفاده از این تناظر و با در نظر گرفتن مزون به عنوان کوارک-پادکوارک یا دوقطبی، طول پوششی کوا...

ساده ترین حل برای معادله ی انیشتین با ثابت کیهانشناسی، فضاهایی با انحنای ثابتr=2d/(d-2) ? هستندd) بعد فضا-زمان است). برای حالت خاص ?=0فضا-زمان مینکوفسکی، ?>0 فضا-زمان دوسیتر و برای ?<0فضا-زمان پاد دوسیتر را خواهیم داشت. این فضاها بیشترین تقارن و در نتیجه بیشترین تعداد بردار کیلینگ را دارند. در این پژوهش ابتدا مروری خواهیم داشت بر هندسه ی دیفرانسیل بر روی خمینه ها، سپس به بررسی هندسی فضا-زمان ...

تبدیلات کنفورمال و تکنیک های کنفورمال به طور گسترده برای یک مدت زمان طولانی در نسبیت عام مورد استفاده قرار گرفته اند. همچنین تقارن های کنفورمال به نظر می رسد که نقش مهمی را در حل مجدد مسئله سلسله مراتب تئوری های گرانش ایفا کنند. در اغلب آنها ادعا شده است که تئوری های میدان ناوردای کنفورمال باز بهنجار پذیر هستند و گرانش کنفورمال ممکن است، یک تئوری متناوب گرانش باشد. میدان های گرانشی بلند برد هست...

چکیده در این پایان نامه کوانتش هموردای میدان جرم دار، اسپین2/3 در فضاـ زمان دوسیتر بررسی خواهد شد. درابتدانگاهی اجمالی به چگونگی شکل گیری فضای منحنی وسیرتاریخی وتکاملی تئوری میدان های کوانتومی خواهیم داشت. سپس شرح مختصری ازفضا-زمان دوسیتررا که جواب معادله کیهانشناسی اینشتین است ?بیان می کنیم. درادامه مروری برکوانتش میدان های اسکالر? برداری? اسپینوری و میدان هایی بااسپین 2/3 خواهیم داشت. اس...

چکیده تا قبل از سال 2007 باورعمومی بر این بود که ثابت کیهان شناسی تأثیری در انحراف نور ندارد . در این سال ریندلر و ایساک نشان دادند که چگونه ثابت کیهان شناسی در انحراف نور در فضای شوارزشیلد – دوسیتر نقش دارد و استفاده از این وابستگی برای سیستم abell 2744حد بالای4.23×?10?^(-54) ?cm?^(-2) را برای ثابت کیهان شناسی به دست می دهد. سپس در ادامه توضیح خواهیم داد که در صورت وجود ثابت کیهان شناسی چارچو...