نتایج جستجو برای: تانسور گذردهی الکتریکی پلاسمای ناهمگن

تعداد نتایج: 18288  

چکیده در این پژوهش، انتشار امواج رانشی الکتروستاتیک در یک پلاسمای ناهمگن و کوانتومی بررسی شده و با در نظر گرفتن مقاومت ویژه و جنبه های کوانتومی برای محیط، رابطه پاشندگی امواج به گونه ای تحلیلی بدست آورده می‌شود. نشان داده می شود که آثار کوانتومی، پاشندگی مد های رانشی را تحت تاثیر قرار می‌دهند و دو موج رانشی دیامغناطیسی الکترون و یون صوتی، با تصحیحات کوانتومی نمایان می‌شوند. نتایج بدست آمده گویا...

ژورنال: :علوم و فنون نقشه برداری 0
محمدعلی برومند m. a. boroomand mboroomand@ut.ac.irدانشکده مهندسی نقشه برداری و اطلاعات مکانی- دانشگاه تهران عبدالرضا صفری a. safari asafari@ut.ac.irدانشکده مهندسی نقشه برداری و اطلاعات مکانی- دانشگاه تهران یحیی الله توکلی y. allahtavakoli ytavakoli@ut.ac.irدانشکده مهندسی نقشه برداری و اطلاعات مکانی- دانشگاه تهران عباس بحرودی a. bahroudi bahroudi@ut.ac.irدانشکده مهندسی معدن- پردیس دانشکده های فنی- دانشگاه تهران

تانسور گرادیان گرانی، ماتریسی مشتمل بر مشتقات مرتبه­ی دوم گرانی می­باشد که کاربردهای فراوانی درعلوم ژئودزی و ژئوفیزیک دارد. تا به امروز تلاش­های زیادی برای اندازه­گیری و برآورد تانسور گرادیان گرانی با دقت مناسب صورت گرفته است. این کمیت تانسوری از روش­های متنوعی قابل برآورد بوده که یکی از این روش­ها استفاده از مشاهدات ثقلی و به کارگیری روش تفاضل محدود است. روش تفاضل محدود با استفاده مستقیم از مف...

ژورنال: :پژوهش فیزیک ایران 0
فاطمه ناصری f. naseri حسین شاهمیرزایی h. shahmirzaee

نوعی از مواد مرکب وجود دارند که از ترکیب نانوذرات فلزات نجیب، مانند طلا، نقره، مس، با یک ماده دی الکتریک، مانند سیلیکا، تشکیل شده اند که این ترکیبات خواص منحصر به فردی دارند و کاندیدای مناسبی برای سیستم های اپتیکی می باشند. در این مقاله با استفاده از روش نظریه گذردهی نوسانات قوی، ضریب گذردهی مؤثر و ضریب پذیرفتاری مؤثر برای ترکیب شیشه با ذرات نانوی فلزی محاسبه می گردد، که در آن ذرات نانو کروی شک...

پایان نامه :وزارت علوم، تحقیقات و فناوری - دانشگاه شهید مدنی آذربایجان - دانشکده علوم پایه 1392

حرکت موج الکترومغناطیسی و ناپایداری الکترومغناطیسی ایجاد شده به وسیله برهم کنش بین امواج الکترومغناطیسی و امواج پلاسما در یک پلاسمای در حال حرکت مورد مطالعه قرار می گیرد و یک مدل فیزیکی برای پلاسمای در حال حرکت در نظر گرفته شده و رابطه پاشندگی امواج الکترو مغناطیسی و تانسور دی الکتریک توسط معادلات هیدرودینامیک مغناطیسی به دست می آید.حل رابطه پاشندگی هشت جواب به دست می دهد که چهارنوع موج راشامل ...

ژورنال: فیزیک زمین و فضا 2008
بهروز اسکویی داوود مقدس

به منظور تفسیر صحیح اندازه‌گیری‌های سطحی مؤلفه‌های میدان‌های مغناطیسی و الکتریکی، بایستی مفاهیم اولیه برهم‌کنش این میدان‌ها با زمین را بدانیم. در این مقاله، ابتدا به شرح قوانین ماکسول و به‌دست آوردن معادلات موج می‌پردازیم. آنگاه برای نشان دادن کاربرد امواج الکترومغناطیسی در اکتشاف‌های ژئوفیزیکی، پاگیری (امپدانس) موج تخت برای یک نیم‌فضای همگن محاسبه می‌شود. سپس به توضیح تانسور پاگیری و بردار تیپ...

ژورنال: :مهندسی مکانیک مدرس 2015
جعفر جماعتی علی رضا فراهی نیا حمید نیازمند

در این مقاله اختلاط درون ریزمخلوطگرها تحت اثرات الکتروکنتیکی به صورت عددی مطالعه شده است. ریزمخلوطگر مورد مطالعه یک ریزمجرای تخت با خواص ناهمگن در دیواره می باشد که جریان الکترواسموتیک از آن عبور می کند. برای مدل سازی کامل این مسئله، معادلات به هم مرتبط ناویر-استوکس، ارنست-پلانک ، پواسان-بولتزمن و معادله غلظت به ترتیب برای حرکت سیال، بارهای الکتریکی، توزیع میدان الکتریکی و غلظت حل می شوند. حل ع...

پایان نامه :وزارت علوم، تحقیقات و فناوری - دانشگاه تبریز - دانشکده فیزیک 1391

در ادامه رفتار مد نقص نسبت به دما مطالعه شده است. نتایج نشان می دهد که با افزایش دما، ارتفاع مد نقص کاهش پیدا می کند. و موقعیت آن به سمت فرکانس های بالاتر جابجا می شود. اثر اتلاف در ساختار نامتقارن برجسته تر می باشد. در واقع اندازه ی پیک مد نقص در طیف تراگسیلی، نسبت به ساختار متقارن بسیار کمتر می باشد. در صورت افزایش دما میزان کاهش ارتفاع مد نقص در بلور فوتونی دارای نقص pb1-xsnxte بسیار بیشتر ا...

پایان نامه :وزارت علوم، تحقیقات و فناوری - دانشگاه قم - دانشکده علوم پایه 1391

در ‎این پژوهش , ابتدا به بررسی نظریه کلاسیک مای می پردازیم و پراکندگی نور توسط نانوذرات کروی با استفاده از حل معادلات ماکسول را مورد بررسی قرار می دهیم. ضرایب کلاسیک مای را بدست آورده و با استفاده از آنها , راندمان پراکندگی برای نانوذرات را محاسبه می کنیم . شرایط ایجاد تشدید در نانومواد مختلف تحلیل شده اند و نشان داده شد که نوسانات تشدید در متامواد با ضریب شکست منفی , هیچ وابستگی ای به پارامتر ...

پایان نامه :وزارت علوم، تحقیقات و فناوری - دانشگاه زنجان 1380

پاسخ یک محیط مادی (قطبیدگی القایی) به میدان الکتریکی یک باریکه نور پر توان غیرخطی است. این وابستگی غیرخطی خاص نوری محیط را تغییر می دهد. اپتیک غیرخطی به مطالعه چنین پدیده هایی می پردازد. هنگامی که قطبیدگی القایی در محیط به توان سوم میدان الکتریکی نور فرودی وابسته باشد، آنگاه به پدیده ای که اتفاق می افتد، پدیده غیرخطی مرتبه سوم گفته می شود. ضریب شکست وابسته به شدت از جمله پدیده های غیرخطی مرتبه ...

ژورنال: :نشریه مهندسی مکانیک امیرکبیر 2012
بیژن عباسی خزائی زهرا عباسی

به طور معمول در تحلیل تغییرشکل­های بزرگ، معادلات بنیادین نرخی مورد استفاده قرار می­گیرند. در مختصات فضائی، تانسور الاستیسیته فضایی، نرخ عینی یک تانسور تنش را به نرخ تغییرشکل مرتبط می­نماید. تانسور الاستیسیته فضایی برای یک ماده مشخص در معادلات بنیادین نرخی مختلف، متفاوت است و یافتن رابطه بین آن­ها مورد علاقه برخی از محققین است. تحقیقات انجام شده در این زمینه محدود بوده و نتایج آن­ها فقط برای چند...

نمودار تعداد نتایج جستجو در هر سال

با کلیک روی نمودار نتایج را به سال انتشار فیلتر کنید

function paginate(evt) { url=/search_year_filter/ var term=document.getElementById("search_meta_data").dataset.term pg=parseInt(evt.target.text) var data={ "year":filter_year, "term":term, "pgn":pg } filtered_res=post_and_fetch(data,url) window.scrollTo(0,0); } function update_search_meta(search_meta) { meta_place=document.getElementById("search_meta_data") term=search_meta.term active_pgn=search_meta.pgn num_res=search_meta.num_res num_pages=search_meta.num_pages year=search_meta.year meta_place.dataset.term=term meta_place.dataset.page=active_pgn meta_place.dataset.num_res=num_res meta_place.dataset.num_pages=num_pages meta_place.dataset.year=year document.getElementById("num_result_place").innerHTML=num_res if (year !== "unfilter"){ document.getElementById("year_filter_label").style="display:inline;" document.getElementById("year_filter_place").innerHTML=year }else { document.getElementById("year_filter_label").style="display:none;" document.getElementById("year_filter_place").innerHTML="" } } function update_pagination() { search_meta_place=document.getElementById('search_meta_data') num_pages=search_meta_place.dataset.num_pages; active_pgn=parseInt(search_meta_place.dataset.page); document.getElementById("pgn-ul").innerHTML=""; pgn_html=""; for (i = 1; i <= num_pages; i++){ if (i===active_pgn){ actv="active" }else {actv=""} pgn_li="
  • " +i+ "
  • "; pgn_html+=pgn_li; } document.getElementById("pgn-ul").innerHTML=pgn_html var pgn_links = document.querySelectorAll('.mypgn'); pgn_links.forEach(function(pgn_link) { pgn_link.addEventListener('click', paginate) }) } function post_and_fetch(data,url) { showLoading() xhr = new XMLHttpRequest(); xhr.open('POST', url, true); xhr.setRequestHeader('Content-Type', 'application/json; charset=UTF-8'); xhr.onreadystatechange = function() { if (xhr.readyState === 4 && xhr.status === 200) { var resp = xhr.responseText; resp_json=JSON.parse(resp) resp_place = document.getElementById("search_result_div") resp_place.innerHTML = resp_json['results'] search_meta = resp_json['meta'] update_search_meta(search_meta) update_pagination() hideLoading() } }; xhr.send(JSON.stringify(data)); } function unfilter() { url=/search_year_filter/ var term=document.getElementById("search_meta_data").dataset.term var data={ "year":"unfilter", "term":term, "pgn":1 } filtered_res=post_and_fetch(data,url) } function deactivate_all_bars(){ var yrchart = document.querySelectorAll('.ct-bar'); yrchart.forEach(function(bar) { bar.dataset.active = false bar.style = "stroke:#71a3c5;" }) } year_chart.on("created", function() { var yrchart = document.querySelectorAll('.ct-bar'); yrchart.forEach(function(check) { check.addEventListener('click', checkIndex); }) }); function checkIndex(event) { var yrchart = document.querySelectorAll('.ct-bar'); var year_bar = event.target if (year_bar.dataset.active == "true") { unfilter_res = unfilter() year_bar.dataset.active = false year_bar.style = "stroke:#1d2b3699;" } else { deactivate_all_bars() year_bar.dataset.active = true year_bar.style = "stroke:#e56f6f;" filter_year = chart_data['labels'][Array.from(yrchart).indexOf(year_bar)] url=/search_year_filter/ var term=document.getElementById("search_meta_data").dataset.term var data={ "year":filter_year, "term":term, "pgn":1 } filtered_res=post_and_fetch(data,url) } } function showLoading() { document.getElementById("loading").style.display = "block"; setTimeout(hideLoading, 10000); // 10 seconds } function hideLoading() { document.getElementById("loading").style.display = "none"; } -->