شخصیت، زندگی و زمانۀ «آلبرت اینشتین» طی سالیان متمادی در کانون توجه نویسندگان و ژورنالیست های حوزۀ علم و فناوری بوده است. شمار عناوین و چاپهای کتاب در این موضوع نشان از اقبال نویسندگان و خوانندگان به اطلاع از این چهرۀ اسطوره ای فیزیک معاصر دارد. بررسی و نقد یکی از این کتابها با عنوان «اینشتین عاشق: عاشقانهای علمی» اثر «دنیس اوربای» و دو ترجمۀ فارسی از آن، وجهۀ همت این نوشتار است.

مدل انفجار بزرگ در نیمه اول قرن بیستم با فرض داغ و چگال بودن جهان اولیه توسط اینشتین ارائه شد، که در زمان های فعلی، جهان با انبساط، به حالت سرد کنونی رسیده است. انفجار بزرگ به عنوان یک مدل کیهان شناسی کارآمد از عالم، بسیار مورد توجه است. فرض های اساسی این مدل همگنی و همسانگردی جهان است که در مقیاس های بزرگ معتبر می باشد. از اولین نتایج مهم این نظریه، تابش پس زمینه بود که با کشف تابش 3 k ، این ن...

آگاهی از توزیع عمقی رسوبات معلق در کانال ها و آبراهه های طبیعی در تخمین بار رسوبی جریان اهمیت بسیار زیادی دارد. هزینه­های زیاد و زمان بر بودن عملیات نمونه برداری از رودخانه ها و همچنین خطای قابل توجه روش ها و تجهیزات مختلف نمونه برداری، مهندسان و محققان را به سوی مدل های شبیه سازی و استفاده از روش های نوین آماری سوق داده است. در این مطالعه، برای تخمین توزیع غلظت رسوبات معلق از سه روش شبکه­های ع...

میدان های بدون جرم بر روی مخروط نوری انتشار می یابند لذا معادلات توصیف کننده آنها باید ناوردای همدیس باشند . بر خلاف معادلات ماکسول ، معادله گرانش اینشتین ناوردای همدیس نمی باشد . در این نوشتار ما از میدان تانسوری مرتبه دو متقارن? و فرمولبندی مخروط شش بعدی دیراک برای به دست آوردن معادلات ناوردای همدیس برایk در فضای دوسیته استفاده کرده ایم . اگرچه معادله منتج شده ناوردای همدیس می باشد اما با نما...

یکی از مدل های انرژی تاریک، مدل انرژی تاریک گوست می باشد که انبساط تند شونده جهان را توضیح می دهد. . مزیت این مدل در مقایسه با مدل های دیگر این است که گوست ونزیانو به طور کامل در مدل استاندارد و نسبیت عام جاسازی شده است و این مدل نیازی به درجه آزادی جدید یا اصلاح نسبیت عام اینشتین ندارد. چگالی انرژی تاریک این مدل بصورت ?_d=?h+?h^"2" (که در آن? و ? ثابت های مدل و h پارامتر هابل می باشند) می باشد...

در این کار پژوهشی به بررسی رده ی خاصی از خمینه های اینشتین همگن می پردازیم که فضاهای بوگینو-دامک-ریچی نامیده می شوند. برای این منظور انحنای برشی این گونه فضاها را مورد مطالعه قرار داده و رابطه ای صریح برای انحنای برشی و همچنین تبدیل ریچی آن ها ارائه می دهیم. در ادامه یک شرط کافی برای این که فضاهای بوگینو-دامک-ریچی انحنای برشی نامثبت داشته باشد را به دست آورده و به ساخت فضاهای اینشتین از نوع بوگ...

در این مقاله یک تحلیل از تراکم بوز اینشتین برای دستگاهی از ذرات با اسپین صفر را که با یکدیگر بر همکنش ندارند در یک پتانسیل نوسانگر ارائه می دهیم. نشان خواهیم داد که یک دستگاه مقید چه از نظر کمی و چه از نظر کیفی با یک دستگاه نامقید از گازها (دستگاه بوزون آزاد) تفاوت دارد. یک تفاوت بسیار مهم آن است که بر خلاف دستگاهی از بوزونهای آزاد, در دستگاهی از بوزونهای مقید یک دمای بحرانی وجود ندارد. موضوع ت...

نظریه میدان های همدیس به عنوان زیرمجموعه ای از نظریه میدان های کوانتومی، دارای تقارن همدیس است. میدان های همدیس در دو بعد، نمایش های جبر ویراسورو هستند که مولدهای آن، مدهای تانسور انرژی تکانه نظریه می باشند. با استفاده از تقارن های همدیس می توان شکل توابع دونقطه ای و سه نقطه ای را به صورت کامل تعیین نمود. در ادامه، حل های سیاه چاله سه بعدی btz را بررسی کرده ایم. این سیاه چاله ها از حل معادله ای...

چکیده مفهومی ازیک خمینه شبه اینشتین را m. c. chaki در مقاله [1] معرفی کرده بود. خمینه ی ریمانی غیر تخت که است را یک خمینه ی شبه اینشتین نامیم هرگاه کشان ریچی از نوع آن مخالف صفر باشد و در شرط s(x,y)=ag(x,y)+ba(x)a(y برای بعضی توابع دیفرانسیل پذیرa و b، صدق کند.1-فرمی غیر صفرهست بطوریکه برای میدان برداری متناظر s داریم g(x,s)=a(x) g(s,s)=a(s)=1 1- فرمی a را 1-فرمی وابسته و میدان برداری ...