در این پایان نامه، برای بررسی توزیع زاویه ای پراکندگی فوتون میله های آلومینیوم، آهن و مس در قطر های متفاوت به عنوان پراکننده ی فوتون استفاده شده است. برای این منظور میله های ذکر شده در وسط صفحه ی مخصوص پراکندگی کامپتون قرار گرفته و آشکارساز nai(tl) 2 اینچی در فاصله ی 11 سانتی متر از میله ها قرار داده شده است. پرتو ی گاما یevk 662 گسیل شده از چشمه ی cs137، با شدت 100 میکروکوری در زوایایی به گستر...

پراکندگی فوتون های گاما به سمت عقب از سطح یک ماده را پس پراکندگی پرتوهای گاما می گویند. در این پژوهش حفاظ های سربی، آلومینیومی و آهنی به شکل دیسک به ضخامت تقریباً 1/0 سانتی متر و قطر 18 سانتی متر ، به منظور بررسی پس پراکندگی تهیه شدند. همچنین یک چشمه ی سزیم 137 بین حفاظ و آشکارساز یدورسدیم قرار داده شد و طیف گامای چشمه ثبت گردید. به منظور بررسی تأثیر ضخامت حفاظ در میزان پس پراکندگی گاما، در هر م...

پراکندگی فوتون های گاما به سمت عقب از سطح یک ماده را پس پراکندگی پرتوهای گاما می گویند. در این پژوهش حفاظ های سربی، آلومینیومی و آهنی به شکل دیسک به ضخامت تقریباً 1/0 سانتی متر و قطر 18 سانتی متر ، به منظور بررسی پس پراکندگی تهیه شدند. همچنین یک چشمه ی سزیم 137 بین حفاظ و آشکارساز یدورسدیم قرار داده شد و طیف گامای چشمه ثبت گردید. به منظور بررسی تأثیر ضخامت حفاظ در میزان پس پراکندگی گاما، در هر م...

ضرایب انباشت داده های مهمی در مسئله ی حفاظ سازی در مقابل تابش های هسته ای از جمله تابش گاما هستند که پاسخ آشکارساز به فوتون های بدون برخورد را تصحیح می کنند. دانستن ضریب انباشت برای مواد مختلف و ترکیبات آن ها از اهمیت زیادی برخوردار است. در این پایان نامه ابتدا ضریب انباشت پرتودهی تابش گاما برای حفاظ کروی دو لایه ای ساخته شده از آب و سرب که ضخامت کل حفاظ بین mfp2 تا mfp10 تغییر می کرد با استفاد...

فرآیند برهمکنش پراکندگی کامپتون بین پرتوگامای فرودی و الکترون های ماده جاذب رخ می دهد. این فرایند پدیده غالب درپرتوهای گامای چشمه های معمولی است. در پراکندگی کامپتون پرتوهای گامای فرودی نسبت به راستای اولیه خود منحرف می شوند. فوتون بخشی از انرژی خود را به الکترون منتقل می کند که به عنوان الکترون پس زده شده شناخته می شود. ازآنجا که همه زوایای پراکندگی امکان پذیر است. انرژی منتقل شده به الکترون م...

یکی از ابزارهای مناسب برای بررسی ساختار مواد استفاده از روش مبتنی بر پراکندگی کامپتون فوتونهای گاما می باشد. تعداد فوتونهای پراکنده شده، متناسب با چگالی الکترونی در ناحیه پراکندگی هدف می باشد، لذا با پردازش طیف مربوط به این فوتونها با الگوریتمهای عددی بازسازی تصاویر، می توان اطلاعاتی در ارتباط با چگالی الکترونی ماده مورد مطالعه بدست آورد. با استفاده از کد شبیه سازی مونت کارلو دیگر نیازی به ساخت...

به منظور افزایش بهره سلول های خورشیدی لایه نازک، روش هایی برای طراحی مناسب نانوساختارهای پلاسمونیکی و دی الکتریک در سلول پیشنهاد و بررسی می کنیم که امکان برانگیختگی تعداد قابل توجهی از مدهای مختلف اپتیکی و در نتیجه افزایش احتمال جذب فوتون توسط سلول را فراهم می کنند. با بهره گیری از تکنیک محاسباتی تفاضل متناهی در حوزه زمان (FDTD)، برهمکنش نور با ساختارهای پیشنهادی را مدلسازی و چگونگی تنظیم مدهای...

دیودهای نیمه هادی گزینه مناسبی برای دزیمتری فعال فردی در مقابل تابش های فوتون، نوترون و میدان های آمیخته فوتون و نوترون می باشند و در سال های اخیر مورد توجه قرارگرفته اند. اغلب دزیمترهای فعال فردی فوتون و نوترون با استفاده از آشکارسازهای دیود سیلیکونی ساخته شده اند. دیودهای سیلیکونی حساس به فوتون بوده و برای ایجاد حساسیت نوترونی در آنها از یک لایه مبدل نوترون استفاده می شود.نوترون های فرودی با ...

ذرات ثانویه پرانرژی بهمن های گسترده هوایی ناشی از پرتوهای کیهانی گاما و پروتون در سطح مشاهده تولید فوتون های چرنکوف می کنند. در کار حاضر با استفاده از کد corsika و شبیه سازی پرتوهای کیهانی گاما و پروتون، مشخصه ها وتفاوت های توزیع های عرضی فوتون های چرنکوف آنها بررسی شده است. به خصوص به منشأ فیزیکی این تفاوت ها و رابطه این توزیع ها با انرژی پرتو اولیه و نیز ارتفاع رصدخانه مورد مشاهده پرداخته ایم...

چکیده بعد از پیش بینی نظری تابش کانالی(cr) اولین توصیف دقیق برای این نوع تابش الکترومغناطیسی توسط کوماکوف در سال 1976 ارائه شد . بررسی های تجربی گسترده ای در مراکز مختلف تحقیقاتی جهان شروع شد. تابش کانالی به وسیله ذرات باردار نسبیتی در مدت عبورشان از میان یک تک بلور، موازی با یک صفحه یا محوربلور گسیل می شود. در بررسی های بیشتر انجام شده روشن شده است که تابش کانالی ممکن است که به صورت یک چشمه ت...