پراکندگی ناکشسان عمیق پراکندگی لپتون باردار یا خنثی از یک هادرون است که سیستم x و لپتون از محولات آن هستند. حال اگر محصول این پراکندگی علاوه بر اینها شامل هادرون پس زده هم باشد فرآیند پراش رخ داده است. با توجه به نظریه رژ موجودی بنام پومرون بین فوتون و پروتون ورودی تبادل می شود که محصول آن پروتون خروجی و سیستم x است. پومرون خانواده ای از رژون هاست که اعداد کوانتومی خلا را دارد. برای بررسی تابع ساختار پراشیده فاکتور شار پومرون را در تابع ساختار حالت عادی ضرب کرده و توابع ساختار را بدست می آوریم. در این پایان نامه نیز اشاره کوتاهی به نحوه توزیه توابع ساختار پراشیده شده است.

یکی از مباحث مهم در فیزیک ذرات بنیادی و به طور خاص در فرایندهای انرژی بالا، بررسی نتایج qcd در برهم کنش های قوی و مطالعه ساختار نوکلئون است. در این پایان نامه، ابتدا به یادآوری برخی اصول تئوری در فیزیک ذرات بنیادی می پردازیم. مطالعه پراکندگی های ناکشسان ژرف و به طور خاص در حالت قطبیده برای یافتن توابع ساختار و توابع توزیع قطبیده از دیگر مباحثی است که بررسی می شود. تابع ساختار قطبیده g2 با استفاده از نتایج تابع ساختار قطبیده g1، که از فرایند برازش بدست آمده برای پروتون، نوترون و دوترون بدست می آید. تابع ساختار g2 در محدوده dis و تا مرتبه twist-2 می شود. لازم به ذکر است که محاسبات برای بدست آوردن تحول توابع توزیع قطبیده توسط بسته نرم افزاری qcd-pegasus انجام می شود. برای محاسبه تابع ساختار g1 تا مرتبه nlo از نظریه qcd اختلالی از دو راهکار معکوس ملین و چندجمله ای های ژاکوبی استفاده می کنیم، سپس نتایج بدست آمده را با مدل های دیگر و آخرین داده های تجربی موجود مقایسه می کنیم. برخی قوانین جمع متداول و ممنت های تابع ساختار قطبیده g2، از دیگر مواردی هستند که محاسبه و بررسی خواهند شد.

در حال حاضر توابع توزیع پارتون (pdfs) در نوکلئون بخوبی در ناحیه ای از x بسیار کوچک تا x بسیار بزرگ با استفاده از داده های آزمایشگاهی مختلف تعیین می شوند. از طرفی اندازه گیری های اثر emc در آزمایش های پراکندگی ناکشسان ژرف (dis) لپتون ها نشان می دهد که توزیع های پارتون در هسته ها به سادگی برابر با جمع توزیع های پارتون در نوکلئون های سازنده آن نیستند. در این پایان نامه پارامتری کردن توزیع های پارتون هسته ای در تقریب مرتبه اول ?_s مورد بررسی قرار گرفته است. ما با استفاده از بسته نرم افزاری pegasus و برنامه minuit داده های آزمایشگاهی مربوط به نسبت های تابع ساختار{f_2^a/f_2^{a را برای بدست آوردن توابع توزیع پارتون هسته ای (npdfs) بهینه، مورد تحلیل قرار داده ایم. به عنوان نتیجه ما برازش منطقی از داده های آزمایشگاهی را بدست آوردیم. توزیع های کوارک ظرفیت (پادکوارک) در x بزرگ (کوچک) بخوبی تعیین می شوند، در حالی که رفتار x کوچک (بزرگ)از داده های f_2 مشخص نیست. توزیع های گلوئون نیز نمی توانند بخوبی با استفاده از این داده ها به ویژه در ناحیه x بزرگ تعیین شوند.

بوزون هیگز یک جز اساسی مدل استاندارد است. کشف آن یکی از مهم ترین چالش های پیش روی فیزیک انرژی بالا است.تقریبا از چهار دهه پیش تلاش های زیادی برای اندازه گیری پراکندگی های ناکشسان ژرف صورت گرفته است. این تلاش ها که امروزه نیز ادامه دارد منجر به استخراج توابع توزیع پارتون از داده ها می شود. در این پایان نامه سعی شده است تا رابطه میان توابع توزیع پارتون و تولید بوزون هیگز در برخورددهنده ها خصوصا lhc را مشاهده کنیم. از این رو، توابع توزیع پارتون که در این پایان نامه نقش اساسی دارند و چگونگی محاسبه سطح مقطع از این توابع تقریبا مفصل تشریح شده اند. سپس به مبانی نظری وجود بوزون هیگز و تولید آن در برخورد دهنده ها با تاکید بر lhc پرداخته شده است. در پایان به عنوان نتیجه سطح مقطع کل تولید بوزون هیگز از طریق دو سازوکار مختلف بوسیله برنامه های pegasus، higlu، hqq بررسی شده اند. از آنجا که جرم بوزون هیگز در مدل استاندارد مشخص نیست سطح مقطع ها به صورت تابعی از جرم بوزون هیگز در بازه جرمی معقول بر مبنای داده های تجربی موجود در مورد جرم بوزون هیگز بصورت نمودار رسم شده اند. در رسم نمودارها از توابع توزیع گروه های مختلف استفاده شده است و حاصل با هم مقایسه شده است که توافق بسیار خوبی مشاهده شده است.

در مدل استاندارد ذرات بنیادی به دلیل مکانیزم gim بر هم کنش های جریان خنثی به دلیل تغییر طعم (fcnc) کوارک تاپ در سطح درختی وجود ندارند و فقط در حلقه ها دیده می شوند . بنابر این مشاهده هر فرآیند fcnc کوارک تاپ یک شاهد برای وجود مدلی ماورائ مدل اساندارد ذرات بنیادی است . مدل هایی مانند mssm , technicolor ماورائ مدل استاندارد ذرات بنیادی وجود دارند که در آنها نیز پدیده fcnc در سطح نمودارهای درختی وجود ندارد و در سطح تک حلقه به بالا رخ میدهد .در این طرح ما سهم تک حلقه را در جفت شدگی های خنثی توسط تغییر طعم موثر tcz روی گشتاور دو قطبی الکتریکی کوارک charm و کوارک تاپ مطالعه می کنیم . با استفاده از حد های موجود روی گشتاور دو قطبی الکتریکی کوارک های تاپ و charm ما در این پروژهحد هایی را روی این جفت شدگی های ناهنجار تغییر طعم از طریق برهم کنش های خنثی قرار می دهیم .

یکی از مباحث مهم در پدیده شناسی فیزیک ذرات شناسایی روش هایی است که در آن کوارک و گلیون در نابودی الکترون و پازیترون به صورت هادرون در می آیند.این فراین را هادرونی شدن می نامند.تیوری qcd بر حسب کوارک ها و گلیون ها فرمول بندی شده است در حالیکه مشاهده پذیرهای آزمایشگاهی هادرون ها هستند. از آنجایی که در حال حاضر ما قادر به توصیف سیستم های غیر اختلالی qcd در برهم کنش های هادرونی به یک روش کلی جهت جداسازی بخش اختلالی و غیر اختلالی نیازمندیم ونیز با استفاده از داده های آزمایشگاهی همراه با محاسبات تیوری می توان سطح مقطع و سپس تابع ترکش را در مرتبه lo و nlo برای فرایند تولید هادرون محاسبه کرد

تقارن ها در فیزیک نقش مهمی دارند برخی از نظریه ها در فیزیک پایستگی بعضی از تقارن ها را حفظ نمی کند. از جمله تقارن هایی که در فیزیک ذرات بنیادی نقش مهمی دارد تقارن پاریته،همیوغی بار و برگشت زمان است. مدل استاندارد یکی از مدل های موفق در فیزیک ذرات بنیادی است که گروه تقارنی آن $ su_{c}()3 imes su_{l}(2) imes u_{y}(1)$ می باشد. یکی از ویژگی های مهم این مدل پیمانه ای بودن این نظریه است. در مدل استاندارد برای جرم دار کردن بوزون های پیمانه ای از مکانیزم هیگز و ایده شکست خود به خود تقارن استفاده می شود. این مدل یک مدل کایرال است،درنتیجه قسمت الکترو ضعیف این مدل پایستگی تقارن پاریته را نقض می کند. همچنین این بخش می تواند پایستگی تقارن همیوغی بار و تقارن ترکیبی پاریته-همیوغی بار را نقض کند،از روی شواهد آزمایشگاهی نقض این تقارن ها مشاهده شده است. در بخش اندرکنش های قوی هسته ای این مدل نیز،این تقارن ها به مقدار خیلی جزئی نقض می شود.در بخش جریان های باردار ما نقض این تقارن ترکیبی را خواهیم داشت که به خاطر فاز موجود در ماتریس $ ckm $ است که معرفی خواهد شد

توابع ترکش هادرون b از ترکش کوارک bبا استفاده از زبان برنامه نویسی فرترن محاسبه و در دو مدل پترسون و توانی در مراتب lo و nlo در مفیاس های مختلف انرژی مرکز جرم رسم شده است.

در این پایان به خوبی g1(x,q ها بحث خواهیم کرد. خواهیم دید که تابع ساختار اسپینی ( 2 ?? های آن ?? مورد ویژگی در مدل پارتونی توصیف مناسبی وجود ندارد. g2(x,q شود اما برای ( 2 ?? توسط مدل پارتونی توصیف می را به طور کامل g2ww(x,q ی معروف واندزورا-ویلچک معرفی خواهد شد. این رابطه ( 2 ?? در ادامه رابطه ،katao ی فرترن نوشته شده توسط گروه ?? نماید. سپساز کد برنامه ?? توصیفمی g1(x,q بر حسب ( 2 را به دست خواهیم آورد. در انتها نتایج حاصل، با g2ww(x,q را استخراج کرده و تابع ( 2 g1(x,q2) های آزمایشگاهی مقایسه خواهند شد.

در این پایان نامه ما محاسبات سطح مقطع برای یک فوتون و یک کوارک سنگین (افسون یا ته )، ‎$par{p}‎ /‎pp ightarrowgamma‎ + ‎q‎ + ‎x $‎، ‎(‎$‎‎‎q=c,b‎$‎)‎ در شتاب دهنده های هادرونی را ارائه می دهیم.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.