توابع ترکش هادرون b از ترکش کوارک bبا استفاده از زبان برنامه نویسی فرترن محاسبه و در دو مدل پترسون و توانی در مراتب lo و nlo در مفیاس های مختلف انرژی مرکز جرم رسم شده است.

در این پایان نامه، توابع ترکش در فرایند های هادرونی را معرفی و توابع ترکش هادرون را با استفاده از معادله ی dglap تحول می دهیم. توابع ترکش، توابعی بدون بعد هستند که حالت نهایی هادرون های تشکیل شده ناشی از نابودی زوج، پراکندگی لپتون -نوکلئون یا پراکندگی هادرون های با تکانه ی عرضی بالا در برخورد فوتون- هادرون و هادرون- هادرون را توصیف می کنند. تابع های ترکش در مقیاس اولیه ی انرژی معرف qcd غیر اختلالی در فرایندی نظیر نابودی زوج الکترون-پوزیترون بوده و معمولاً توسط "مدل های هادرونی شدن" توصیف می ‏‏ شوند. این توابع از طریق معادلات تحولی به مقیاس انرژی وابسته می شود. این توابع می توانند با توزیع پارتونی در آبشار پارتونی ایجاد شده ارتباط داشته باشند. در اینجا، توابع ترکش مربوط به تشکیل هادرون ناشی از ترکش پارتون ها را با استفاده از معادله ی dglap تحول می ‏‏‏‏دهیم. این محاسبات را تا دومین مرتبه ی اختلال (nlo) به انجام رساندیم. نتایج با مدل های پدیده شناسی موجود در تطابق خوبی می باشد. در نهایت تابع ساختار هادرون را محاسبه نمودیم که نتیجه ی بدست آمده با داده های آزمایشگاهی موجود بخوبی سازگار است.

در این پایان¬نامه به موضوع شناسایی و رده¬بندی باریونها می¬پردازیم و مبنای رده ¬بندی ما استفاده از دو گروه تقارنی طعمیsu(4) و su(3) می¬باشد. در این رده¬بندی چند ذره را در نقاط مختلف داخل و روی یک شکل هندسی قرار می¬دهیم و به این شکل هندسی یک چندگانه تقارنی می¬گوییم که تعداد نقاط این چندگانه به بعد چندگانه معروف است و بعد چندگانه به گروه تقارنی موردنظر بستگی دارد به عنوان مثال گروه تقارنیsu(3) چندگانه¬های هشت¬تایی و ده¬تایی باریونی را ایجاب می¬کند و گروه تقارنی su(3) چندگانه¬های بیست¬تایی باریونی را امکان¬پذیر می¬کند. فرض نظری استفاده از این گروه ¬های تقارنی این است که همه باریونهایی که در یک چندگانه قرار می¬گیرند باید دارای جرم یکسان باشند، اما چون درواقع ذرات یک چندگانه جرم یکسان ندارند این تقارنها تقریبی هستند و در اصطلاح شکست تقارن داریم. طعم ویژگی اصلی باریونها است که ما در رده¬بندی بر آن تکیه می¬کنیم، اما افزون بر طعم، باریونها ویژگی¬ها و درجات آزادی دیگری هم دارند که بهترین راه بررسی این ویژگی ¬ها، مدل کوارک است که در آن ما فرض می¬کنیم هر باریون از سه کوارک تشکیل شده است که هر کوارک دارای اسپین 1/2 است و می¬تواند یکی از سه رنگ قرمز، سبز و آبی را داشته باشد و بار هر کوارک معین است. افزون بر آن یک پتانسیل برهم کنش بین این سه کوارک در نظر می¬گیریم. به عنوان مثال پتانسیل نوسانگر هماهنگ و نیز ویژگی¬های جمع¬ شونده مثل بار، شگفتی و افسون داریم که مقدار هریک از این کمیتها برای باریون برابر است با جمع مقادیر این کمیت برای هریک از کوارکها. بعد با استفاده از ضرب مستقیم خارجی تابع¬موجهای تک¬ذره¬ای اسپینی یا رنگی یا طعمی مربوط به هر کوارک به تابع موج اسپینی یا رنگی یا طعمی باریون می¬رسیم و درنهایت با ضرب مستقیم داخلی تابع¬موجهای سه ذره¬ای رنگی، طعمی، اسپینی و فضایی باریونها به تابع موج کامل باریونها دست می¬یابیم که این تابع موج کامل، به منزله شناسنامه باریون می¬باشد که تمام ویژگی¬های آن را در بر دارد. آنچه در بالا بیان شد اساس رهیافت ما در شناسایی ویژگی¬های باریون¬ها و رده¬بندی آنها است.

داده های آزمایشگاهی که برای توابع توزیع پارتونی و توابع ساختار نوکلئونی وجود دارد، همه ی ناحیه ی متغیر بیورکن را پوشش نمی دهند. از این رو به جای این که مقدار این توابع را روی تمام بازه x از صفر تا یک بکار برند، میانگین آن را در بازه مورد نظر x مرتبط با داده های آزمایشگاهی موجود بدست می آورند. در این بین از چندجمله ای های برنشتین به عنوان تابع وزن برای محاسبه ی متوسط توابع توزیع پارتونی و توابع ساختار استفاده می شود. میانگین این توابع به حاصل جمع ممان های آنها تبدیل می شود. روش جدیدی که ما در این پایان نامه ارائه می دهیم این است که به جای خود این توابع، ممان ناقص آن ها را در نظر گرفتیم و با استفاده از چندجمله ای های برنشتین متوسط آن ها را به دست آوردیم. که در این صورت متوسط ممان ناقص به حاصل جمع ممان ممان ناقص تبدیل می شود. با این روش می توان به ازاء انرژی مشخص با تغییر مرتبه ممان ناقص داده های بیشتری را بدست آورد. سعی کردیم از برازش داده های تجربی بدست آمده با استفاده از این روش و روش نظریه تحول ممان ها، جهت استخراج پارامتر قطع در qcd استفاده کنیم. محاسبات را برای تقریب اختلالی مرتبه اول و دوم انجام دادیم. نتایج بدست آمده در توافق بسیار خوبی با آنچه که انتظار داشتیم می باشد

شتابدهنده های ذرات نقش مهمی در تحقیق ساختار ماده دارند که در آن پرتو ذرات با خصوصیات مناسب در تحقیقات هسته ای-اتمی یا ذرات بنیادی استفاده می شوند. برای این منظور شتابدهنده ها برای تامین انرژی بسیار بالا طی سالها بزرگ شدند که در آن ذرات دارای انرژی بسیار زیادی هستند. اجزا مختلفی مانند کاواکها، موجبرها و متصل کننده ها در ساختار شتابدهنده ها قرار دارند تا انرژی لازم را به ذرات برسانند. یکی از مشکلاتی که در اجزا شتابدهنده ها که در محیط خلا قرار دارند، بوجود می آید مالتی پکتینگ است. پدیده مالتی پکتینگ، تکثیر تشدیدی الکترون است که منجر به بهمن الکترونی می شود. این بهمن الکترونی انرژی توان rf (فرکانس رادیویی) را جذب می کند، توان را کاهش می دهد و در دیواره ها گرما ایجاد می کند، که باعث می شود با افزایش توان، میدان الکتریکی افزایش پیدا نکند. مالتی پکتینگ در اجزا rf ممکن است، رخ بدهد. هنگامی که شرایط مشخص تشدیدی و شرط بزرگتر از یک بودن ضریب گسیل الکترون ثانوی برقرار باشند، مالتی پکتینگ آغاز می شود. یکی از این شرایط، شرط پایداری است. در این مطالعه، شرط اصلی پایداری فاز برای بررسی اثر توزیع سرعت الکترونها در پدیده مالتی پکتینگ دو سطحی بکار برده شده است. قبلا معادله پایداری با فرض سرعت اولیه صفر برای الکترونهای ثانوی و در نظر گرفتن انحراف فاز از فاز تشدیدی بررسی شده است. در این مطالعه، معادله ای برای پایداری فاز بر اساس انحراف فاز از فاز تشدیدی اولیه الکترون و انحراف سرعت از مقدار تشدیدی سرعت اولیه الکترون بدست آمده است. با استفاده از شرط اصلی پایداری، نواحی جدیدی برای مسیرهای پایدار الکترونها مشخص شدند. در حقیقت، نواحی مالتی پکتینگ نسبت به کارهای قبلی افزایش یافتند. برای تایید نتایج تئوری از روش شبیه سازی عددی استفاده کرده ایم.